Cтраница 1
Пропагаторы изображаются со стрелками, указывающими, создаются ли соответствующие возбуждения ( квазичастицы) в процессе взаимодействия или уничтожаются. Стрелки, обращенные к вершине, обозначают возбуждения, которые уничтожаются, а направленные от вершины - создающиеся возбуждения. [1]
Решеточные пропагаторы довольно громоздки для практических расчетов. [2]
Записывая вершину и пропагаторы в виде (3.9) Т ( р, р - k) - Г ( /); 0 ( р) з ( 1) / ( р-т); P ( p2) rf ( Z) / ( p2 - и1) [ где Zln ( P2 / Af) ( Р - - р2 ], получаем, так же как это было сделано в (4.7), из однопетлевых графиков вида рис. 1.5, а, 1.6, а, 1.7, а при сс. [3]
Две следующие строчки содержат пропагаторы полей, а затем в правилах соответствия фигурируют вектор поляризации фотона e ( k) и неквантованные дираковские спиноры й ( р), v ( p), являющиеся решениями свободного Дирака уравнения к отвечающие электронам ( и / или позитронам) в начальном и конечном состояниях. [4]
В этом предельном случае пропагатор, выписанный выше, имеет полюс. [5]
В лагранжевой теории поля пропагатор элементарной частицы с массой т и спином а имеет вид [ ср. [6]
Функции Грина, вершины и пропагаторы в этих теориях удовлетворяют уравнениям ренормгруппы, таким же как в КЭД. [7]
РВ представляют собой сдвинутые по фазе приготовительные пропагаторы этих двух экспериментов. [8]
Формально математически появление расходимостей связано С тем, что пропагаторы Dc ( x) являются сингулярными ( точнее, обобщенными) ф-циями, обладающими в окрестности светового конуса при ж2 - 0 особенностями типа полюсов и дельта-функций по хг. Поэтому их произведения, возникающие в матричных элементах, к-рым на диаграммах отвечают замкнутые петли, плохо определены с матем. Импульсные фу-рье-образы таких произведений могут не существовать, а - формально - выражаться через расходящиеся импульсные интегралы. [9]
Рассмотрим вклады графиков высших порядков по е03 в вершину Г и пропагаторы. Начнем с вершины Г ( р, р - К), вклад в которую дают скелетные графики рис. 2.6 и целый ряд графиков, приводимых к каждому из них. [10]
II вычислены пертурбативные ( теоретиковозмущенческие) вклады в глюонный и кварковый пропагаторы. [11]
В перенормируемых моделях КТП важную роль играют перенормированные ф-ции Грина ( одетые пропагаторы) и вершинные части, включающие в себя эффекты взаимодействия. Они могут быть представлены бесконечными суммами членов, отвечающих все более усложняющимся диаграммам Фейнмаеа с фиксированным числом и типом внеш. [12]
Придерживаясь теории возмущений, мы отказываемся фактически от всякой надежды получить истинные пропагаторы, не содержащие бесконечностей, и процедуру перенормировки в этой форме следует признать редептом, который дает правильные результаты по неизвестным пока причинам. [13]
Для того чтобы проиллюстрировать, как работает описанная процедура, рассмотрим пропагатор кварка. [14]
Чтобы определить теорию возмущений в операторном формализме, необходимо указать вершины и пропагаторы. [15]