Cтраница 4
Фотонные собственно-энергетические поправки учтены на линии виртуального фотона. Действительно, добавление каких-либо еще внутренних линий в диаграмме ( 110 4) ( например, соединение линий а Е с или а и Ь фотонной линией) приводит к появлению на диаграмме линий виртуальных тяжелых частиц, которым сопоставляются соответствующие пропагаторы. Но пропагатор частицы содержит ее массу М в знаменателе и обращается в нуль при М - - оо. [46]
Здесь в правых частях с индексами ( 0) стоят затравочные выражения для пропагаторов и вершин, приведенные на рис. 7.1, а слева - выражения для соответствующих элементов графиков. Необходимость рассмотрения евклидовых импульсов диктуется тем, что при озременйнподобных импульсах амплитуды приобретают абсорбтивные части, которые отличны по своей структуре от затравочных выражений. Введение точки нормировки ц - удобный технический прием для того, чтобы при обсуждении отдельных элементов графиков Фейнмана сопоставить им конечные величины - перенормированные пропагаторы и вершины. Перенормированные пропагаторы выражают через неперенормированные делением на соответствующий множитель Z, а вершины - умножением. [47]
Как было отмечено выше, тождество Уорда оказывается существенным в процедуре перенормировок. Коснемся кратко некоторых вопросов, которые в дальнейшем будут рассматриваться в гл. Интегралы, которые мы выписали, на самом деле расходятся, как и выражения, которые соответствуют диаграммам, изображенным на рис. 7.5 и 7.6. Таким образом, вершинная функция и полные пропагаторы являются сильно расходящимися величинами. Однако в перенормируемой теории ( а КЭД является перенормируемой) эти функции можно представить ( по крайней мере в окрестности точки / т2) как затравочные пропагаторы и вершинные члены, умноженные на бесконечные константы. [48]