Пропагаторы

Cтраница 2

Следует, однако, иметь в виду, что в данном случае двухчастичные пропагаторы 12 зависят от начальных корреляций. [16]

За это удобство, однако, приходится расплачиваться тем, что в этой калибровке пропагатор калибровочного поля имеет довольно сложный вид. [17]

Чтобы можно было вычислять матричные элементы, необходимо решить еще одну задачу, а именно найти пропагаторы. [18]

Для систем, включающих в себя больше двух слабо взаимодействующих спинов, в селективные импульсы входят пропагаторы с произведениями более двух декартовых операторов. [19]

В более общем случае, по правилам Фейнмана, виртуальным линиям диаграмм в подынтегральных выражениях отвечают множители ( пропагаторы) вида P ( k) / ( m1 - k2), где P ( k) - полином по компонентам k, степень к-рого, как правило, равна удвоенному спину квантов соответствующего поля. Поэтому характер расходимости интегралов в общем случае оказывается степенным. [20]

В, С, а, которые легко восстановить по третьей и четвертой строкам лагранжиана ( 23), а также, возможно, пропагаторы и вершины типа ( 17) - ( 21) различных полей материи. [21]

Здесь невозможно более игнорировать основную трудность, характерную для всей теории возмущений: вторые члены в правых частях разложений (25.11) - (25.14) вносят бесконечные вклады в истинные пропагаторы. Вычисление этих вкладов по правилам, сформулированным в табл. 6, приводит к квадратично расходящимся интегралам для вакуумных диаграмм второго порядка и к логарифмически расходящимся интегралам для фермионных и фотонных пропагаторов второго порядка и вер шинных частей третьего порядка. [22]

Отличительная черта квантовой электродинамики состоит в том, что в ней эти иерархические уравнения для областей неизвестности, связанных с истинными пропагаторами фермионов и фотонов, можно записать в замкнутой форме, содержащей только сами эти пропагаторы и истинную вершинную часть. [23]

Таким образом, две операции: приведение к Л - форме (1.46) и усреднение Af-формы ( 17) - собираются в единую операцию, имеющую вид теоремы Вика со сверткой g Ae d, где Де - евклидов пропагатор, d - среднее - произведения. [24]

Изобретать ( нековариантную) вершину взаимодействия Урне нужно: VB s в принципе известна из (2.34), если модифицировать Р в (2.34) с учетом фермиевских осцилляторов согласно гл. Пропагаторы известны из свободной теории суперструн. Далее остается вычислить (2.2) с учетом всех модификаций. [25]

Как ведет себя D ( х) в окрестности светового конуса. В конфигурационном пространстве пропагатор оказывается гораздо более сложной функцией, чем в импульсном. [26]

Распространение из точки (.., . в точку ( q /, t / различными путями. [27]

В обычной формулировке квантовой механики если задана волновая функция в начальный момент времени, то можно найти волновую функцию в конечный момент времени, решив зависящее от времени уравнение Шредингера. В рассматриваемой же формулировке пропагатор сразу дает решение. [28]

Здесь мы кратко приводим формальное доказательство того, как возникают такие замены. В случае взаимодействующих полей их пропагаторы не являются пропагаторами свободных частиц. [29]

Удобным объектом для изучения влияния глюонных полей на динамику кварков является поляризация вакуума электромагнитным током тяжелых с-кварков, для мнимой части которой в физической области имеются достаточно надежные экспериментальные данные. Для учета взаимодействия с вакуумными полями пропагатор с-кварка следует заменить пропагато-ром в случайном ( вакуумном) поле. При этом эффекты вакуумных полей в обсуждаемом поляризационном операторе выражают через их средние характеристики; Этими характеристиками являются вакуумные средние калибровочно-инвариантных ( и потому, в частности, бесцветных) операторов, построенных из глюонных полей. Такие операторы удобно классифицировать по их канонической размерности. [30]

Страницы: 1 2 3 4