Псевдопотенциал

Cтраница 1

Псевдопотенциал значительно изменяется от металла к металлу и, таким образом, представляется возможность теоретически различать металлы. Значение псевдопотенциала можно определить, хотя и не совсем точно, из ширины запрещенной зоны в кристаллическом состоянии, которую можно получить путем вычислений зонной структуры. Это было сделано для щелочных и благородных металлов. [1]

Псевдопотенциал решетки, вне зависимости от того, мал он или велик, может приводить к дифракции электронов, изменяющей форму электронных юрбит в магнитном поле. Это изменение сопровождается некоторой перестройкой сферы Ферми, которая в этом случае называется поверхностью Ферми для почти свободных электронов. При увеличении псевдопотенцяала изменение поверхностей Ферми и энергетических зон вблизи плоскостей брэгговского отражения становятся еще заметнее. Псевдопотенциал изменяет и распределение зарядов, которое в свою очередь приводит к экранированию псевдопотенциала. [2]

Термин псевдопотенциал используется в различных областях физики. Совпадение названий в теории плазмы и зонной структуры металлов обязано тому, что как в том, так и в другом случаях псевдопотенциал призван обеспечить ту же амплитуду рассеяния ( фазовый сдвиг), что и потенциал реального взаимодействия, но позволяет не заботиться о сложностях, возникающих на малых расстояниях. В то же время имеются и различия - в теории металлов использование псевдопотенциала позволяет не рассматривать электроны остова, и модель фактически строится для нулевой температуры, а в плазме - позволяет не рассматривать связанные электроны, и модель существенно зависит от температуры. [3]

Если псевдопотенциал выбран удачно, то с его помощью можно рассчитать электрическое сопротивление металлов, температуру их перехода в сверхпроводящее состояние, фононные спектры. [4]

Выбор псевдопотенциала не является вполне однозначной процедурой. Соответственно и ф могут иметь несколько различный вид. [5]

Метод псевдопотенциала происходит от метода ортогонали-зованных плоских волн, предложенного Херрингом [69] для расчетов зонной структуры. [6]

Влияние псевдопотенциала на электронные состояния состоит в том, что: их полная энергия меняется на величину, называемую зонной энергией. [7]

Теория псевдопотенциала позволяет-также просто оценить относительное расположение зон на границе раздела двух полупроводников. [8]

Метод псевдопотенциала не является единственным методом расчета зонных структур, использующим небольшое число исходных параметров, которые можно получить из экспериментов. В методе эмпирического потенциала исходными параметрами как правило являются энергетические щели. В оптических экспериментах как правило определяются как энергетические щели, так и осцилляторная сила переходов. Поэтому может оказаться предпочтительным использование в качестве исходных параметров при расчетах зонной структуры также оптических матричных элементов. [9]

Метод псевдопотенциала для расчета зонной структуры полупроводников, рас смотренный в § 2.5, исходит из предположения, что электроны являются почти свободными и их волновые функции могут быть аппроксимированы плоскими волнами. Рассмотрим проблему в другом предельном случае. Предположим, что электроны, как и в атомах, тесно связаны со своими ядрами. [10]

Введение псевдопотенциала [13] Причиной замены истинного потенциала более слабым псевдопотенциалом является необходимость использования теории возмущений при решении уравнения Шредингера. [11]

Метод псевдопотенциала используют следующие три фундаментальных физических приближения. Во-первых, применяется приближение самосогласованного поля. Взаимодействие между электронами описывается некоторым средним потенциалом. Этот потенциал зависит от состояний электронов, а состояния электронов определяются упомянутым средним потенциалом. [12]

Сравнение экспериментальных значений постоянной решетки и теплоты сублимации с результатами квантово-химического расчета. [13]

Метод псевдопотенциала также основывается на рассмотрении пространства между ионами и областей вблизи ионов. При этом существенно, что энергетический спектр электронов металла довольно близок к получаемому из приближения свободных электронов. Электрон при приближении к положительному иону ускоряется и поэтому большую часть времени проводит между ионами. Между тем, в отличие от энергетического спектра собственная функция вблизи иона существенно отличается от соответствующей свободным электронам, так как возникают осцилляции, отвечающие атомным функциям. [14]

Параметрами псевдопотенциала W в этом случае являются величина константы А и модельный радиус RM они выбираются так, чтобы получить правильное сечение рассеяния электрона данным ионом, или определяются из спектроскопических данных. [15]

Страницы: 1 2 3 4