Псевдопотенциал

Cтраница 2

Чем больше псевдопотенциал, тем выше значение а ( К) и отношение PL / PS, которое дает возможность качественно подойти к оценке величины псевдопотенциала. [16]

Заимствуя идеи псевдопотенциала из физики твердого тела, он развил метод, который приемлем для расчета локализованных орбиталей. [17]

Два метода псевдопотенциала, эмпирический и аЪ initio сыграли центральную роль в концептуальной картине многих материалов. Часто на результирующую модель ссылаются на стандартную модель твердого тела. В отличие от стандартной модели физики частиц, которую иногда называют вездесущей теорией, стандартная модель твердого тела наиболее применима к твердым телам с достаточно дело-кализованными электронами. Несмотря на последнее ограничение, она чрезвычайно полезна и является триумфом квантовой теории. [18]

Реализация метода псевдопотенциала для кристаллов с ЛЦ связана, однако, с рядом существенных трудностей даже для ионных систем. Уже в ЩГК определенные трудности возникают при построении модельного потенциала отрицательного иона, тем более неясной представляется возможность построения его для многозарядных отрицательных ионов. Например, в кристаллах типа MgO пришлось бы рассматривать ион О2 -, который не существует в свободном состоянии. [19]

Для метода псевдопотенциала наиболее удобны лишь те объекты, в которых хорошо определена структура ионного остова ( металлы, ионные кристаллы типа AIBVI1), но значительные сложности возникают при применении его к полупроводникам. С этой точки зрения метод не является достаточно универсальным. [20]

В теории псевдопотенциала твердый или жидкий образец металла рассматривается, по существу, как макромолекула. Псевдопотенциал подбирается так, чтобы с его помощью можно было правильно описать поверхность Ферми. [21]

Формула для псевдопотенциала сравнительно сложна. Для исчерпывающей ее характеристики потребовалось бы предварительно рассмотреть ряд вопросов квантовой теории твердого тела. [22]

В методе псевдопотенциала собственные одноэлектрон-ные функции описывают как сердцевину, так и середину между ионами с помощью одного эффективного потенциала. При этом стремятся к гладкости функций в сердцевине. Чтобы учесть малое время пребывания электрона в сердцевине ( эффективное отталкивание), ставится требование ортогонализации псевдофункции и функций сердцевины. В уравнении Дф ( 8п2т / / г2) ( Е - 1Г) ср0 W носит название псевдопотенциала и не является локальным, хотя часто W в известном приближении используют как локальную. Псевдопотенциал должен близко передавать собственные значения уравнения с истинным потенциалом. Псевдопотенциал является слабым по сравнению с истинным и поэтому ряды, соответствующие теории возмущений, быстро сходятся. В псевдопотенциал можно вводить подгоночные параметры, определяемые из опыта, и, таким образом, связывать один опыт с другим. [23]

Для вычисления псевдопотенциала слабых взаимодействий в жидком металле может быть использовано борновское приближение, что обусловливается тем, что в жидком металле ионы в достаточной степени экранированы электронами проводимости. [24]

На больших расстояниях псевдопотенциал представляет собой кулоновское взаимодействие, а на малых расстояниях эффективное взаимодействие конечно и зависит от температуры. [25]

При низких энергиях псевдопотенциал слишком велик и применение теории возмущений не оправдано. [26]

Это позволяет модифицировать псевдопотенциал универсальной автомодельной базовой системы таким образом, чтобы учесть модификацию лестничного слагаемого при увеличении плотности плазмы. Отметим, что вводимое таким образом ограничение псевдопотенциала будет зависеть от плотности зарядов. Это порождает определенную проблему: вклад атомного слагаемого оказывается зависящим от плотности зарядов. [27]

В эмпирическом методе псевдопотенциала, разработанном Коэном, псевдО Потенциал записывается через очень небольшое число параметров ( чаще всего через три параметра), которые выбираются таким образом, чтобы рассчитанная на их основе зонная структура соответствовала наблюдаемому оптическому спектру. [28]

Та же сетка знавший волнового вектора, разрешенных дериодиче. [29]

Этим завершается определение псевдопотенциала, являющегося возмущением в идеальной решетке. [30]

Страницы: 1 2 3 4