Вектор - кинетический момент
Cтраница 3
Другими словами, скорость конца вектора кинетического момента в осях Кенига равна сумме моментов всех активных сил относительно центра масс системы. [31]
Третий интеграл, определяющий направление вектора кинетического момента, зависит от направляющих косинусов, которые в данной задаче не измеряются. Следовательно, число независимых интегралов ( р 2) меньше количества измерений в точке ti ( т 3), поэтому априорно точность интегрального метода будет ниже, чем точность МНК. [32]
Уравнение (8.3.4) является уравнением траекторий следа вектора кинетического момента на единичной сфере, имеющей центром центр масс спутника. Формула (8.3.4) учитывает одновременное влияние на траекторию аэродинамических моментов, гравитационных моментов и вековой уход ( регрессию) узла орбиты. За время, равное периоду прецессионно-нутационного движения вектора кинетического момента, формула (8.3.4) достаточно точно описывает траекторию движения. На большем интервале времени движение постепенно искажается за счет влияния векового ухода ( регрессии) перигея орбиты. [33]
Тогда по радионаблюдениям непосредственно определяется положение вектора кинетического момента в пространстве, как это указано выше. [34]
Предложенная система гироскопической стабилизации по расположению вектора кинетического момента совпадает со схемой Бреннана однорельсовой железной дороги [ 5, с, 213 ], в которой тического момента ортогонален плоскости движения, однако в схеме Бреннана ось прецессии гироскопа вертикальна, а в рассматриваемой системе ось прецессии горизонтальна. [35]
Теперь мон но написать полные уравнения движения вектора кинетического момента относительно орбиты с учетом ее эволюции и возмущающего действия гравитационных и аэродинамических моментов. [36]
Как было указано выше, характер траектории вектора кинетического момента определяется главным образом аэродинамическими и гравитационными возмущениями, по сравнению с которыми влияние регрессии орбиты несущественно. [37]
Этим достигаются два существенных упрощения: проекции вектора кинетического момента на главные оси инерции тела в точке О определяются весьма простыми формулами ( 6), а входящие в эти формулы осевые моменты инерции Jx, Jy, Jz остаются при движении тела ве-постоянными. [38]
Неподвижную систему координат и положение относительно нее вектора L кинетического момента определим несколько иначе, чем в предыдущих главах. [39]
 |
Наблюдаемое изменение периода обращения спутника Эксплорер-IV и относительной величины эффективной площади. [40] |
Это изменение вычислено по наблюдаемому изменению ориентации вектора кинетического момента спутника. Из сравнения двух кривых хорошо видно, что силы торможения меняются в основном качественно так же, как и эффективная площадь сечения спутника. [41]
Уравнение (57.2) показывает, что скорость конца вектора кинетического момента механической системы относительно некоторого неподвижного центра геометрически равна главному моменту внешних сил, действующих на эту систему, относительно того же центра. [42]
И тот и другой случай означает, что вектор кинетического момента стремится совпасть с направлением касательной к орбите в ее перигее. [43]
При движении твердого тела с неподвижной точкой О вектор кинетического момента KQ, вектор мгновенной угловой скорости ео и орт е одной из главных осей эллипсоида инерции, построенного для точки О, в некоторый момент времени лежат в одной плоскости, причем вектор ео в этот момент не коллинеарен ни одной из главных осей. [44]
Условия ( с) равнозначны допущению, что вектор кинетического момента гироскопа мало отклоняется от оси О. [45]
Страницы: 1 2 3 4