Cтраница 2
Силу R, представляющую собой главный вектор системы аэродинамических сил, распределенных по поверхности тела, мы будем называть силой сопротивления, или просто сопротивлением среды, а момент пары Ж, являющийся главным моментом той же системы сил-аэродинамическим Фиг. [16]
Очевидно, to - главный вектор системы скользящих векторов йг. [17]
Сила Ртл, равная главному вектору системы и приложенная в центре О приведения, не является в общем случае произвольного расположения сил на плоскости их равнодействующей; такая система эквивалентна, вообще говоря, совокупности силы и пары. При произвольном расположении сил на плоскости система может и не иметь равнодействующей, а приводиться к паре. Но если только плоская система сил имеет равнодействующую, то эта равнодействующая во всех случаях равна по модулю и по направлению главному вектору Frjl. При этом для сходящихся сил линия действия равнодействующей проходит через общую точку пересечения сил; для сил же, расположенных как угодно на плоскости, положение линии действия равнодействующей определяется модулем и знаком главного момента. [18]
Первый век-юр сохраняет свое название главного вектора системы векторов с, а второй называется главным моментом системы относительно точки. LQI, Loy, LQZ этих двух векторов называются координатами системы скользящих векторов. [19]
Абсолютная угловая скорость Q равна главному вектору системы векторов угловых скоростей всех данных вращений. [20]
Векторная сумма системы скользящих векторов называется главным вектором системы. [21]
Мы до сих пор предполагали, что главный вектор системы отличен от нуля. Если он равен нулю, то главный момент, как нам уже известно, не зависит от центра приведения. [22]
Всякую плоскую систему сил всегда можно заменить одной силой, равной главному вектору системы и приложенной в произвольной точке О, и парой, момент которой равен главному моменту данной системы сил относительно той же точки. [23]
Сила Fr л, равная геометрической сумме заданных сил, называется главным вектором системы, а момент Ггд, равный алгебраической сумме моментов присоединенных пар, или алгебраической сумме моментов заданных сил относительно данного центра, называется главным моментом системы. [24]
Из полученного выражения для главного момента следует, что при равенстве нулю главного вектора R системы сходящихся сил ее главный момент относительно любого центра тождественно равен пулю. [25]
Заметим, что главный момент не зависит от центра приведения в том случае, когда главный вектор системы равен нулю. [26]
РТЛ ф 0; / Игл 0; система приводится к одной равнодействующей, равной главному вектору системы. [27]
Величина R, равная геометрической сумме всех сил системы, называется, как известно, главным вектором системы; величину MQ, равную сумме моментов всех сил системы относительно центра О, будем называть главным моментом системы относительно центра О. [28]
Величина R, равная геометрической сумме всех сил системы, называется, как известно, главным вектором системы, величину Мо, равную сумме моментов всех сил системы относительно центра О, будем называть главным моментом системы относительно центра О. [29]
Тогда мы получим в центре приведения плоский пучок сил, геометрически сложив которые, мы найдем главный вектор системы. Кроме того, при приведении всех сил к точке мы получим пары, расположенные в одной плоскости. Как уже было сказано, в плоской системе моменты сил относительно точки и моменты пар направлены перпендикулярно к плоскости системы в ту или другую сторону. Эти моменты вполне характеризуются величиной и знаком, а потому для вычисления главного момента плоской системы относительно центра приведения, лежащего в плоскости системы, нужно взять алгебраическую сумму моментов всех сил системы относительно центра приведения. [30]