Характерный размер - область
Cтраница 2
Для неограниченного прямолинейного движения вопрос о его устойчивости не имеет смысла, так как не существует характерного размера области ( как I в модели Эйнштейна), с которым сравнивается Дт. Обычная трактовка механического детерминизма упускает из вида существенную роль конечности области движения. [16]
Ключевыми здесь оказываются два момента: малая расходимость пучков накачки ( вектор kn не сильно отклоняется от оси г) и малость характерного размера области пространства, занятого волной нелинейной поляризации, по сравнению с длиной волны излучения на разностной частоте. [17]
Вывод классических уравнений движений из квантовых показывает, что классическая механика применима при условии малости длины волны де - Бройля X по сравнению с характерным размером I области действия потенциала, в котором движется частица. Таким образом, описание поступательного и вращательного движения молекул в рамках классической механики полностью оправдано. Что касается колебательного движения, то опо может быть описано классически только в случае, когда колебательная энергия заметно превышает величину колебательного кванта, например в случае сильно экзотермических реакций. [18]
При анализе первых двух моделей мы считали, что ассоциирующие частицы совершают диффузионное движение в пространстве, т.е. длина пробега частиц мала по сравнению с характерными размерами области, ответственной за рост кластера. Физически возможна и другая ситуация, когда длина пробега частицы велика по сравнению с размерами области прилипания. Тогда изменение модели сводится к замене траектории движения на прямолинейную, а сам образуемый кластер становится в этом случае более компактным. [19]
Цянь-Сюэ - Сэнь выделяет различные режимы течений, основываясь на значениях числа Кнудсена Кп 1 10, где / - длина свободного пробега молекул, а / 0 - характерный размер области течения. [20]
Определить закон обращения в нуль коэффициента прохождения при Е - 0, считая, что потенциальная энергия U ( x) быстро убывает на расстояниях х а, где а - характерный размер области взаимодействия. [21]
Определить закон обращения в нуль коэффициента прохождения при Е - 0, считая, что потенциальная энергия U ( х) быстро убывает на расстояниях х а, где а - характерный размер области взаимодействия. [22]
 |
Изменение профиля тем - 170 -пературы во времени в режиме распространения фронта реакции для I трех точек, расположенных на одинаковом расстоянии по длине реактора. [23] |
Рассматриваются симметричные области: плоскопараллельная ( л0); цилиндрическая ( п1) и сферическая ( я 2); х - пространственная координата; Я - коэффициент теплопроводности; г - характерный размер области; а - коэффициент теплоотдачи; Тк - начальная температура вещества. [24]
Определить закон обращения в нуль коэффициента прохождения при Е - 0, считая, что потенциальная энергия С / ( ж) быстро убывает на расстояниях х а, где а - характерный размер области взаимодействия. [25]
Агз ( дин) и ЛСцдии) должны как бы расщепляться или размываться в температурные интервалы. Характерные размеры областей с различной концентрацией углерода за счет развития процессов зернограничной и дислокационной диффузии уменьшаются, что должно вести к распространению структуры псевдо-эвтектоида на весь объем металла. [26]
В § 2.2 рассматриваются механизмы возмущения ионосферной плазмы газовой струей реактивного двигателя КА. Определяются характерные размеры области, возмущенной факелом ракеты. [27]
Вайтхед и Чан объясняют это расхождение конечной теплопроводностью верхней и нижней границ слоя. Тем не менее, характерные размеры области устойчивости даже в последнем случае не очень сильно отличаются от теоретических, так что можно говорить о качественном подтверждении теории. [28]
Представьте себе, что на географическую карту, показанную на рис. 10.2, нанесена плоская решетка ( все равно какая) с малым периодом. Пусть период решетки будет значительно меньше, чем характерные размеры областей суши и воды. Назовем узлы решетки, попавшие в области, залитые водой, белыми, а узлы, попавшие на сушу, - черными. Так же, как в обычной задаче узлов, будем считать белые узлы связанными, если они являются ближайшими соседями. Критическая доля площади, заполненная водой, равна критической доле белых узлов, при которой по ним возникнет протекание. [29]
При классификации течений ионизированного газа наиболее важным из определяющих параметров является давление. При очень низких давлениях средняя длина свободного пробега частиц соизмерима или превосходит характерный размер области, в которой протекает изучаемый процесс. Средняя длина свободного пробега очень быстро увеличивается с падением давления и сравнима с размерами земных лабораторных установок уже при давлении около 10 - 5 ат. При более низких давлениях газ можно считать совокупностью движущихся независимо друг от друга частиц. В этом случае возможно не только экспериментальное, но и детальное теоретическое исследование процессов в плазме. Если давление выше 1 ( Н ат, то справедливы законы механики сплошных сред. В интервале давлений от 10 - 5 до 10 - ат находится переходная область, где газ нельзя считать ни континуумом, ни простой совокупностью независимых частиц. Переходной области в плазмодина-мике посвящено очень мало работ. [30]
Страницы: 1 2 3 4