Характерный размер - область
Cтраница 3
 |
ТсчСЕШе в слое Кнудсена. х - расстояние по нормали к стенке, и - тангенциальная спорость, и5 - спорость скольжения, иист - истинная скорость. [31] |
Прандтля 6 - V XL или толщина ударной волны h - K, Если характерный размер области больше длины пробега молекул, то течение в ней может быть описано в рамках классич. [32]
Йгала ( 1 5 - 6) - 10 - г. Газ, пыль и др. вещество между галактиками вносит малый вклад в ср. Галактики собраны в группы и скопления разных масштабов, образуя ячеието-сетчатую крупномасштабную структуру с характерным размером практически пустых областей порядка 30 - 35 Мпк. [33]
Система уравнений ( 1) была приведена к безразмерному виду. Для дозвуковых течений в качестве характерных параметров удобно использовать характерные величины скорости, давления и характерный размер области. [34]
Этот результат справедлив и для др. одномерных потенц. В высоковозбужденных состояниях с большими п длина де бройлев-ской волны частицы становится малой по сравнению с характерными размерами области движения. [35]
Приступим к выводу уравнений динамики слоя. Допустим, что толщина слоя весьма мала сравнительно с его характерными размерами вдоль поверхности и с характерным размером области рассматриваемого возмущения. Это значит, что слой можно рассматривать как материальную поверхность, движущуюся в поле массовых сил или под влиянием поверхностных воздействий. Ограничимся простейшей моделью слоя, пренебрегая его прочностными свойствами, т.е. считая, что каждый элемент слоя движется только под действием массовых сил и сил, приложенных к его боковым поверхностям; силами, действующими в поперечных сечениях слоя, пренебрежем. [36]
Таким образом, условие п 1 эквивалентно малости длины волны де - Бройля по сравнению с характерным размером области действия потенциала, в котором движется частица. [37]
При анализе задач радиационного теплообмена полезно введение радиационных чисел Кнудсена как отношений соответствующих средних длин пробега излуче ния к характерному размеру области. [38]
Условие сплошности для жидкостей и газов выполняется, если характерные линейные размеры области течения ( диаметр трубы, размах крыла и др.) велики по сравнению с параметрами, характеризующими движение молекул. Для газов, у которых длина свободного пробега молекул существенно зависит от температуры и давления, условие сплошности выполняется, когда линейные характерные размеры области течения велики по сравнению с длиной свободного пробега молекул. [39]
Линию, ограничивающую область, занятую телом при всяком i, будем считать кусочно гладкой кривой, имеющей на конечном участке конечное число точек перегиба. Некоторую линию ( L), принадлежащую к классу граничных линий, назовем близкой к данной, если отношение длины отрезка по нормали от любой точки данной кривой до точки пересечения с линией ( L) к любому характерному размеру области G, так же, как и абсолютная величина разности углов наклона касательных к обеим кривым в этих точках, малы по сравнению с единицей. [40]
Это условие, однако, не может выполняться для всего пламени, так как турбулентность за решеткой вырождается. Поскольку с 1 / /, то с увеличением масштаба турбулентности темп этого вырождения уменьшается. Следовательно, характерный размер области, в которой выполняется условие К 1, увеличивается с ростом масштаба турбулентности. [41]
Здесь а О - постоянные, N - натуральное число. Таким образом, область ft имеет входящий, a G - выходящий пик. Будем считать, что характерный размер области G масштабированием сведен к единице. [42]
В случае тяжелых ионов во взаимодействие вовлекаются большие массы, во входном канале реализуются очень большие угл. Бройля X мала по сравнению с характерными размерами области взаимодействия ядер. U U при энергии налетающего иона - 7 МэВ на нуклон орбитальный угловой момент достигает 600 А, а к4 - 10 - 13 см. Малость К означает, что с хорошей точностью можно говорить о движении взаимодействующих ядер по траектории. Ядра при этом обмениваются нуклонами, энергией, изменяют форму, что, в свою очередь, влияет на их движение по траектории. [43]
Его сущность заключается в явной аппроксимации в уравнении для насыщенности конвективных членов и капиллярного давления в направлении горизонтальных осей и неявной аппроксимации капиллярного давления в направлении вертикальной оси. При этом учитывается специфика фильтрационных потоков в реальных пластах, заключающаяся в существенной разнице в характерных размерах области течения и приводящая к сильной анизотропии коэффициентов уравнения по горизонтальным и вертикальным координатам. [44]
По-видимому, наиболее точно и вместе с тем просто отражает существо дела модель Новикова и Стюарта [1964], в которой предполагается, что ноток можно разбить на я3 одинаковых кубов таких, что вся диссипация энергии сосредоточена в уп из них ( 0 у 1), а в остальных равна нулю. Предполагается также, что каждый из числа уп3 кубов можно снова разбить аналогичным образом, а при Re - процесс разбиения можно продолжить неограниченно. Характерный размер областей, заполненных этой жидкостью, варьируется от нуля до интегрального масштаба турбулентности. Области, занятые турбулентной жидкостью, тесно переплетаются с областями, в которых находится нетурбулентная жидкость. [45]
Страницы: 1 2 3 4