Cтраница 1
Конечный разрыв принято называть разрывом первого рода, бесконечный разрыв - разрывом второго рода. [1]
Контур предполагается гладким и имеющим только конечные разрывы второй производной в отдельных точках. При таких предположениях запись формулы Буземана в виде ( 1) остается справедливой. [2]
Рассмотрим вначале качественную картину образования конечного разрыва в газах, называемого скачком уплотнения. [3]
Рассмотрим вначале качественную картину образования конечного разрыва в газах, называемого скачком уплотнения. [4]
Ряд представляет собой функцию с конечными разрывами, поэтому необходимо использовать интеграл Стилтьеса. [5]
Поле скоростей в этом решении содержит конечный разрыв скорости вдоль жесткопластической границы, обусловленный острым углом при вершине клина и приводящий к неограниченной деформации сдвига под поверхностным слоем полупространства. [6]
При 0 0 функция & J терпит конечный разрыв. [7]
В плоскости з 0 напряжение а22 имеет конечный разрыв ( скачок) на границах х а: прямоугольника; аналогично напряжение аи претерпевает разрыв на границах х2 а2 прямоугольника. [8]
При этом локальный характер особенностей решения ( конечный разрыв или логарифмическая особенность у производных ( 4 - 1) - го порядка) по меняется, а дифференциальные уравнения превращаются в уравнения с постоянными коэффициентами, описывающие распространение волн в однородной среде. [9]
Следовательно, в точке х 3 функция имеет конечный разрыв ( черт. [10]
Поскольку при х а / 2 потенциал U имеет конечные разрывы, ясно, что в этих точках функции - ф и ф должны быть непрерывны, причем первая производная - ф должна иметь излом, с тем чтобы вторая производная V имела конечный разрыв. Общее решение уравнения (15.6) легко построить, склеивая решения свободного уравнения на отрезке [ - а / 2, а / 2 ] с решениями вне классической области. [11]
Поэтому в точке х 3 / 2 функция имеет конечный разрыв первого рода. [12]
Предполагая, что кривая давления pf ( x) имеет конечные разрывы, мы придем к парадоксальному результату, что кривая прогиба w, когда t стремится к бесконечности, стремится приобрести подобные же конечные разрывы. Это подтверждает сказанное выше о конечной форме равновесия вязко-упругой пластинки ( см. стр. Мы заключаем отсюда, что не имеет смысла рассматривать ряд (10.92), когда уже наступила эта завершающая стадия деформирования, поскольку гораздо раньше этой стадии изгибающие напряжения в пластинке станут крайне большими, вызвав местное пластическое течение или разрывы. [13]
Заметим, что напряжения аф ( р и jzz претерпевают конечный разрыв на поверхности г а. Напряжение ог и перемещение ит являются непрерывными функциями. [14]
Поэтому в точке л; 3 / 2 функция имеет конечный разрыв первого рода. [15]