Cтраница 1
Равномерное распределение заряда в области ( с - /) z с, р / с и экспоненциальное в области р z ( с - f) при наличии поверхностного заряда. [1]
Схема экспонирования пластины. [2] |
Для равномерного распределения зарядов на фотополупроводниковом слое используются металлические сетки с определенным потенциалом, располагающиеся между разрядниками и заряженными поверхностями. [3]
Принимая модель равномерного распределения зарядов Sb и О2 - по всем связям, можно оценить избыточный заряд, создаваемый в центре шестичленных окон или полостей. [4]
Распределение я-электронной плотности в молекуле пиридина. [5] |
Правило о равномерном распределении заряда здесь уже неприменимо, поскольку более электроотрицательный атом азота притягивает я-электроны сильнее, чем атомы углерода. [6]
В этом случае происходит равномерное распределение нервного заряда оперативного поля мозга на удержание в возбужденном состоянии образованных следов и на освоение новых сигналов. [7]
Показать, что при равномерном распределении зарядов по окружности излучение происходит лишь на гармониках, кратных Wo0, а интенсивность излучения возрастает в Nz раз по сравнению с излучением одиночного заряда. [8]
При таких условиях предположение о равномерном распределении заряда капли по ее поверхности не имеет смысла. [9]
Шаровое облако ионизованных частиц расширяется, сохраняя равномерное распределение заряда по объему шара. Как изменяется отношение энергий электрического поля внутри шара и за его пределами. Диэлектрическая проницаемость всюду равна единице. [10]
При электризации тел через влияние в нем нарушается равномерное распределение зарядов. Если эти две части разъединить, то они оказываются заряженными разноименно. [11]
В отличие от коаксиального кабеля, где вследствие равномерного распределения заряда по поверхности жилы ее электрическая ось совпадает с геометрической, плотность зарядов на проводах линии больше на частях их поверхностей, обращенных друг к другу из-за притяжения разноименных зарядов. [12]
Подобный подход хорошо работает при расчете систем с относительно равномерным распределением заряда, например углеводородов, для которых он и был первоначально использован. Однако даже юв таких случаях бывают казусы. В этом методе уже учитывается зависимость Пщь от заряда на данном центре, причем зависимость полагается линейной. Этот метод довольно широко применяется как в расчетах органических и неорганических соединений с s - и р-валентными электронами [98-102], так и в расчетах комплексов переходных металлов [103], однако для последних он оказался существенно менее пригодным. Значительно более пригодным для соединений, содержащих атомы переходных металлов, является так называемый метод Малликена - Вольфсберга - Гельмгольца ( МВГ, MWG) [95], в котором проводится самосогласование как по заряду, так и по электронной конфигурации переходного металла. В литературе обсуждались и другие, более сложные самосогласованные подходы с учетом перекрывания ( некоторые из них приведены на схеме приближенных методов МО ЛКАО в табл. 2.4), однако они не получили особого распространения. [13]
Симметричные свойства аллил-аниона в отсутствие иона противоположного заряда предполагают равномерное распределение заряда по обоим концам цепи и наличие молекулярной орбитали. Несимметричное распределение заместителей может нарушить эту равномерность. Распределение заряда в отсутствие катиона для случая пропинил ( или алленил) - аниона менее очевидно. В той степени, в которой заряд будет сосредоточен на менее замещенном конце молекулы, анион будет неплоским, поскольку аллен сам по себе неплоский. [14]
Дефект массы такой классической жидкой капли с постоянной плотностью и равномерным распределением заряда в малой степени соответствует реальному положению. Согласно этой модели, в наиболее устойчивых ядрах не должно быть протонов, и для них Z 0 и Л N, где N - число нейтронов. В действительности же в легких ядрах, для которых значение кулоновской энергии невелико, наблюдается тенденция к равному числу нейтронов и протонов. Поэтому к выражению для M ( A Z) мы добавим член ( называемый энергией симметрии), который дает наибольшую связь при равных Л и Z и будет меняться в зависимости от N - Z простейшим симметричным образом, именно квадратично. Высшие моменты количества движения имеют небольшое значение, так как они соответствуют большему расстоянию между двумя нуклонами. Для частиц с противоположно направленными спинами такое относительное движение всегда возможно. Но две частицы с параллельными спинами благодаря принципу Паули могут взаимодействовать в симметричном состоянии только в том случае, когда один из нуклонов является протоном, а другой - нейтроном. Чем больше пар разных нуклонов, тем больше связь, соответствующая пространственно-обменным силам. Если число протонов равно числу нейтронов, то число таких пар будет максимальным. [15]