Cтраница 1
Квазиравновесное распределение для слабо взаимодействующих подсистем. Рассмотрим теперь систему, состоящую из нескольких подсистем, между которыми может происходить обмен энергией и частицами. Предположим, что подсистемы слабо взаимодействуют друг с другом и поэтому обмен энергией и частицами можно считать медленным процессом. [1]
Квазиравновесные распределения подробно рассмотрены в параграфе 2.1 первого тома. [2]
Построим сначала вспомогательное квазиравновесное распределение Qq ( q - p - t), рассматривая 8 ( а - а) как основную динамическую переменную, среднее значение которой характеризует неравновесное состояние системы. Как обычно, найдем квазиравновесное распределение из условия максимума информационной энтропии при заданном среднем значении ( 8 ( а - а) 1 и при сохранении нормировки. [3]
Способ построения квазиравновесных распределений обсуждался в параграфе 2.1, поэтому мы не станем на нем подробно останавливаться. [4]
Предполагая, что существует квазиравновесное распределение между реагирующими частицами, находящимися в объеме раствора и на межфазной поверхности [49] ( статический эффект), можно для реакции замедленного разряда применить уравнение Фрум-кина. [5]
В случае б) квазиравновесное распределение колебательной энергии устанавливается тоже за время порядка rv, но температура этого распределения с самого начала близка к ( тах) - ( Температура Г0 ( таХ) определяется тем же условием равенства потоков, что и в случае а), но ее численное значение в случае б) больше. Затем в любом из случаев а) и б) за время порядка т нагревается подсистема поступательных и вращательных степеней свободы. Этот нагрев сопровождается быстрым возрастанием константы скорости диссоциации, экспоненциально зависящей от температур Т и Tv [ см. формулу (12.2) ] и в энергетическом балансе колебательной и поступательно-вращательной подсистем начинают играть все более заметную роль затраты энергии на диссоциацию. Вследствие этого температура Tv опускается ниже Tv ( Шах)) а рост температуры Т замедляется. [6]
В этом параграфе понятие квазиравновесного распределения иллюстрируется несколькими типичными примерами. Мы введем локально-равновесное распределение для классической жидкости, квазиравновесные распределения для классических и квантовых газов, диагональное квазиравновесное распределение для квантовых систем и квазиравновесное распределение для систем, состоящих из слабо взаимодействующих подсистем. [7]
Распределение (3.3.55) значительно сложнее квазиравновесного распределения для идеального газа. [8]
Что (14.1) обладает формой квазиравновесного распределения уже только при заданном W ( E указывает на дальнейшее сокращение описания после окончания релаксации. [9]
Так как корреляции в квазиравновесном распределении (3.3.55) связаны с энергией взаимодействия, их необходимо учитывать в тех случаях, когда среднее расстояние между частицами п 1 / 3 сравнимо с радиусом взаимодействия г0, т.е. когда параметр плотности nrjj не слишком мал. [10]
Заметим, однако, что квазиравновесное распределение (7.1.2) имеет один важный недостаток: оно не переходит в распределение Гиббса при выравнивании температур подсистем. Действительно, в равновесии оператор (7.1.2) зависит только от суммы гамильтонианов подсистем, в то время как распределение Гиббса содержит полный гамильтониан системы Я. [11]
Рассмотрим сначала, как строится квазиравновесное распределение в классической теории. [12]
В этом параграфе с помощью квазиравновесного распределения мы построим такие решения уравнения Лиувилля, которые являются функционалами от наблюдаемых величин и описывают необратимую эволюцию многочастичных систем. Ввиду важности вопросов, которые будут здесь рассмотрены, мы дадим несколько выводов неравновесных распределений, основанных на различных физических соображениях. [13]
Если вспомнить формулу (5.1.6) для линеаризованного квазиравновесного распределения, то легко заметить, что каждый член в (5.1.16) представляет собой произведение некоторого квантовомеханического оператора и равновесного распределения geq. Таким образом, неравновесные поправки к наблюдаемым S ( A) t выражаются в конечном итоге через равновесные средние. [14]
Чтобы учесть вклад корреляций на уровне квазиравновесного распределения, необходимо расширить набор базисных динамических переменных. [15]