Квазиравновесное распределение

Cтраница 2

Как уже отмечалось, основным недостатком квазиравновесных распределений является то, что они не удовлетворяют уравнению Лиувилля. [16]

Дальнейшая стадия процесса характеризуется возрастанием температуры Tv квазиравновесного распределения и потока энергии) / т из колебательной в поступательно-вращательную подсистему, описываемого уравнением колебательной релаксации. Одновременно с ростом температуры Tv и зависящего от этой температуры отношения х х0 уменьшается необратимое поглощение излучения. Рост колебательной температуры прекращается при достижении некоторого значения Г ( тах) в тот момент, когда поток JVT и необратимо поглощаемый поток излучения становятся равными. [17]

Уже неоднократно подчеркивалось, что энтропия, определяемая через квазиравновесное распределение, играет роль неравновесного термодинамического потенциала. [18]

В первом приближении можно полагать, что сравнительно быстро установится квазиравновесное распределение, отвечающее только левой ветви ( до минимума) равновесной кривой. [19]

Пример, рассмотренный в этом разделе, не исчерпывает все возможные квазиравновесные распределения для квантовых газов. Обобщение на квантовые газы, состоящие из нескольких компонентов, представляет физический интерес, но оно, в сущности, тривиально. Новая ситуация возникает для сверхтекучих квантовых систем, когда средних значений (2.2.36) недостаточно и необходимо рассматривать также аномальные средние ( а / / а /) и ( а а), которые отличны от нуля в сверхтекучих системах. [20]

Зависимость отношений k ( Т, Tv / k ( T, Т ( а и TV / T ( б от б значений 6 0 6, 0 8, 1 0 ( Ьеи. [21]

D означает, что погрешность исходных данных о положении границы квазиравновесного распределения в данной задаче мало существенна. [22]

Этот результат справедлив и для рассмотренного в § 8 2 случая квазиравновесного распределения. [23]

Так как макроскопическое состояние за время корреляции tc успевает приблизиться к квазиравновесному распределению с заданными значениями параметров, то за то же время система должна забывать о своих предшествующих значениях параметров. [24]

Рассмотрена кинетика процесса релаксации системы частиц с начальными направленными скоростями к квазиравновесному распределению в группе легких частиц. Равновесие имеет относительно устойчивый характер, при этом средняя энергия легких частиц выше энергии тяжелых. Этот результат совпадает с выводами аналитической теории и доказывает возможность применения периодических граничных условий, несмотря на отсутствие строгого математического обоснования. Показано, что мгновенные функции распределения частиц по скоростям при достижении равновесия по энергии ( Гц - Tj - - 0) значительно отличаются от максвелловских. Равновесной является среднее по времени от совокупности функций распределения при усреднении за промежуток времени порядка 4 - Ю н сек. Квазиравновесное состояние в группе легких частиц достигается за время 5 - 10 - Ю 9 сек. В заключение следует упомянуть, что скорости релаксационных процессов линейно зависят от плотности частиц в системе. [25]

Как не раз отмечалось, для ферми - и бозе-систем удобно использовать квазиравновесное распределение, соответствующее большому каноническому ансамблю. В этом случае гамильтонианы Н и / / 2 необходимо заменить эффективными гамильтонианами H - nlNl и H - n N где / / 15 / / 2 - химические потенциалы, а Л, N % - операторы числа частиц в подсистемах. [26]

Подчеркнем, что д входит в обе части соотношения (2.3.6), так как квазиравновесное распределение зависит от времени через средние значения ( РтУ, вычисленные с искомым неравновесным распределением. [27]

Вместе с соотношением (2.3.25) формула (2.3.35) позволяет выразить правые части уравнений (2.3.24) через квазиравновесное распределение и, тем самым, получить систему уравнений для наблюдаемых. [28]

Если радиационное время жизни делается сравнимым со временем релаксации, то в системе квазиравновесное распределение полностью не устанавливается. В этом случае излучение частично происходит из нескольких возбужденных состояний. Такое излучение называют горячей люминесценцией. [29]

Вернемся к уравнению Лиувилля (2.3.1) и будем искать решение, которое совпадает с квазиравновесным распределением Qq ( t) в отдаленном прошлом. [30]

Страницы: 1 2 3 4