Классическое распределение

Cтраница 2

Таким образом, отбрасывание второго q - бита приводит к чисто классическому распределению вероятностей на первом q - бите. [16]

Такой вид функции Ре ( Е) в точности совпадает с известным классическим распределением электронов по энергиям, при выводе которого принцип Паули не учитывается. В этих условиях система считается невырожденной. [17]

Удельная электропроводность при 0. [18]

При высоких температурах распределение Ферм и - Д Ирака асимптотически переходит в классическое распределение Больцмана, в чем можно убедиться, сравнивая оба показательных множителя. Это происходит при тем 5олее низких температурах, чем больше масса частиц. [19]

В равновесных условиях мы, по существу, открываем заново одно из классических распределений вероятности, известное под названием распределения Пуассона. Оно описано в любом учебнике теории вероятностей, поскольку выполняется в огромном числе самых различных случаев: например, по Пуассону распределены количество вызовов, поступающих на телефонную станцию, время ожидания в ресторане, флуктуации концентрации частиц в жидкости или газе. Математическая формула, задающая распределение Пуассона, для нас сейчас не имеет значения. [20]

В равновесных условиях мы, по существу, открываем заново одно из классических распределений вероятности, известное под названием распределения Пуассона. Она описано в любом учебнике теории вероятностей, поскольку выполняется в огромном числе самых различных случаев: например, по Пуассону, распределены количество вызовов, поступающих на телефонную станцию, время ожидания в ресторане, флуктуации концентрации частиц в жидкости или газе. Математическая формула, задающая распределение Пуассона, для нас сейчас не имеет значения. [21]

Формула (13.2) позволила преодолеть парадокс классической теории, известный как ультрафиолетовая катастрофа: классическое распределение (13.1) приводит к бесконечной полной энергии излучения. [22]

При высоких энергиях ( s - [ А 3 т) распределение принимает вид классического распределения. [23]

Следовательно, при достаточно больших энергиях ( хвост функции распределения) распределение Ферми-Дирака переходит в классическое распределение Больцмана. [24]

В данном разделе мы дадим определение когерентного состояния и покажем, что поле, создаваемое классическим распределением тока, находится в таком состоянии. Под классическим током мы подразумеваем ток, который можно описать заданным вектором J ( r, i), который не является оператором. Рассмотрим взаимодействие этого тока и векторного потенциала, задаваемого оператором ( ср. [25]

Как показывают простые примеры ( см. [ I ]), формула ( 6) при наличии геометрических связей н е получается предельным переходом из классического распределения Гиббса с потенциальными связями. [26]

Мы теперь вычислим среднее значение ( О ( х р)) квантово-механи-ческого оператора О, используя квантовое распределение в фазовом пространстве по аналогии с классическим распределением. Так как два оператора х и р не коммутируют, не ясно, как мы должны записать оператор О в с-числовом представлении, фигурирующим в написанном выше интеграле. Очевидно, мы должны обратиться к упорядочению операторов. [27]

В тех случаях, когда удавалось измерить константы равновесия реакций этого типа для углеводородов, найдено, что величины, полученные для констант равновесия, хорошо совпадают с величинами, ожидаемыми для вероятностного или классического распределения атомов водорода или дейтерия между дейтерированными в различной степени углеводородами. [28]

Вид функции распределения не произволен и зависит от характеристики частиц. Классическое распределение атомов и молекул по ячейкам фазового пространства описывается с помощью давно известного ( см. гл. [29]

Распределения, связанные с повторными независимыми испытаниями. Ряд классических распределений связан с экспериментом, в котором проводятся последовательные независимые испытания и наблюдается результат совместного осуществления тех или иных исходов каждого испытания. [30]

Страницы: 1 2 3 4