Больцмановское распределение
Cтраница 2
Следует отметить, что наличие больцмановского распределения не является обязательным. Уравнением (8.86) можно пользоваться, подставляя вместо a - ( f) и j3 - ( f) заселенности уровней как функции t в зависимости от выбираемых условий релаксации и конкретной задачи. [16]
Если на парамагнитный кристалл с больцмановским распределением спинов воздействовать переменным электромагнитным полем с частотой, соответствующей разности каких-либо двух энергетических уровней, то будут происходить переходы спинов с одного из двух подуровней на другой. [17]
Когда излучение индуцирует переходы между уровнями, больцмановское распределение заселенностей нарушается. В равновесии большая часть частиц находится на нижнем уровне, а в условиях резонанса сначала переходы на верхние уровни происходят чаще, чем обратные переходы вниз. Можно ожидать, что при этом заселенность уровней ( быстро выравняется. После установления равенства заселенностей дальнейшее поглощение энергии прекратится: хотя резонансные переходы и происходят, обнаружить их невозможно. Такой эффект называется насыщением и наблюдается при большой мощности приложенного излучения. Тот факт, что при низких мощностях излучения удается наблюдать магнитный резонанс, означает, что имеют место безызлучательные релаксационные процессы, которые стремятся восстановить больцмановское распределение частиц по уровням энергии. [18]
ДМ Мг - Мо представляет отклонение от больцмановского распределения ядерных поляризаций в системе с постоянными концентрациями частиц разного сорта. [19]
Вскоре Холландер высказал сомнения относительно предположения о больцмановском распределении по электронным состояниям. В неравновесных условиях верхние уровни, заселяемые в значительной степени электронно-ионной рекомбинацией, будут обеднены. Кроме того, существует определенный произвол в выборе предела суммирования: уменьшение или увеличение его на величину порядка kT приводит к изменению вычисленной скорости ионизации в три раза. [20]
Если относительную заселенность колебательных состояний рассчитывают, принимая больцмановское распределение, то находят. [21]
Чтобы резонансное поглощение наблюдалось непрерывно, необходимо поддерживать больцмановское распределение электронов. Этому способствуют релаксавдонные процессы. Избыточная энергия электронов может быть переведена в тепловые колебания окружающих частиц. Это окружение, по аналогии с кристаллами, носит название решетки. Понятие решетка применяется в магнитном резонансе и к жидкостям и к аморфным твердым телам, несмотря на отсутствие у них упорядоченной структуры. Передача избыточной энергии колебаниям решетки носит название спин-решеточной релаксации. Кроме того, избыток энергии может быть перераспределен между самими электронами. Для характеристики этих процессов пользуются понятием время релаксации, под к-рым в общем случае понимается характеристич. При относительно больших временах релаксации тепловое равновесие не успевает устанавливаться даже при сравнительно низких уровнях мощности переменного магнитного поля. Это приводит к тому, что заселенность уровней выравнивается и поглощаемая образцом в момент резонанса мощность уменьшается. [23]
Выражение N ( E) e - ElkT квантовое больцмановское распределение. В выражение для Аг2 вводится параметр X - эффективность дезактивации, позволяющий предполагать, что дезактивация происходит за 1 / Х столкновений активной молекулы с молекулой инертного газа. [24]
Для невязких растворов при комнатных температурах обычно осуществляется больцмановское распределение элементарных систем по энергиям ориентационного взаимодействия. [25]
Распределение по г излучающих атомов сильнее отличается от равновесного больцмановского распределения, чем распределение метастабильных атомов. При слабом тушении и постоянном давлении приведенная концентрация излучающих атомов пропорциональна отношению плотности тока к радиусу трубки. [26]
N -, а внутренние взаимодействия стремятся восстановить их больцмановское распределение. В конце концов устанавливается равновесие: заселенности уровней перестают меняться, и образец постоянно поглощает некоторую долю падающего электромагнитного излучения. [27]
Фактор локализации получается усреднением функции ( ЕР) по больцмановскому распределению виртуальных атомов. [28]
Существует процесс, называемый спин-решеточной релаксацией, который позволяет восстановить нарушенное больцмановское распределение ядер по уровням энергии. Время жизни ансамбля идентичных ядер ( в отсутствие облучения) в любом из двух состояний - верхнем или нижнем - характеризуется временной постоянной Т или временем спин-решеточной релаксации. Мы пока не касаемся влияния двойного резонанса на ансамбль спинов, в частности ядерного эффекта Оверхаузера, который будет рассмотрен ниже. [29]
Если же мульти-плетные интервалы сравнимы с kT, мы получаем больцмановское распределение различных нормальных состояний и вместе с ник значительные отступления от закона Кюри. [30]
Страницы: 1 2 3 4