Больцмановское распределение
Cтраница 3
При химических реакциях в газовой фазе может наблюдаться отклонение от больцмановского распределения частиц по энергиям. Для теоретического определения функции распределения частиц по энергиям и вычисления скорости такой быстрой реакции необходимо решить соответствующее кинетическое уравнение. При этом необходимо знать поперечные сечения реакции как функцию f энергии сталкивающихся частиц. [31]
Суммирование по начальным состояниям г, / означает усреднение до больцмановскому распределению реагирующих молекул, а суммирование по конечным состояниям I, т соответствует учету всех возможных состояний продуктов. [32]
Для отбора монохроматического пучка нейтронов из реакторных тепловых нейтронов с больцмановским распределением по энергии применяют брэгговское отражение на кристалле - монохроматоре. [33]
Измерение абсолютной интенсивности излучения для ряда пламен и вычисление интенсивности из больцмановского распределения в соответствии с температурой пламени показывают, что в некоторых случаях измеренная интенсивность на много порядков превышает интенсивность равновесного излучения, представляя собой практически чистую хемилюминесценцию. [34]
Еще раз подчеркнем, что в этой формуле распределение Ферми заменено больцмановским распределением электронов по энергиям. Экспоненциальный множитель в выражении под интегралом определяет вероятность возбуждения электрона с энергией Еп, отсчитываемой от уровня Ферми. [35]
В точке ларморовского резонанса, как следует из (11.18), ионы имеют больцмановское распределение. Очевидно, что оно не может измениться под действием ион-ионных столкновений. [36]
Кроме того было обнаружено, что в химически активных средах не выполняется Больцмановское распределение частиц по энергетическим уровням, что хорошо объясняется неравновесностью заселенности из-за протекающих химических реакций. Наблюдалось также не выполнение принципа Франка-Кондона, хотя сегодня это считается скорее нормой, чем исключением. [37]
Поскольку при этом населенность верхнего уровня будет большей, чем это соответствует Больцмановскому распределению, то и число тепловых переходов сверху вниз в стационарном режиме будет больше, чем число тепловых переходов снизу вверх. Это означает, что часть энергии высокочастотного поля поглощается в образце и тратится на его нагревание. [38]
Таким образом, равновесное содержание частиц и их распределение по размерам описывается больцмановским распределением по значениям свободной энергии. [39]
Значения, указанные в табл. 3.2, являются эффективными величинами для Мак-свелл - Больцмановского распределения нейтронов при эффективной t 400 C. Для трех изотопов плутония важен учет резонансов в сечениях поглощения нейтронов с энергией около 1 эв. На этих резонансах происходит заметное поглощение замедляющихся нейтронов. Для упрощения расчетов эффективные сечения для этих изотопов получены внесением поправок к истинным тепловым сечениям, учитывающих поглощение нейтронов на резонансах в процессе замедления. [40]
В каждый данный момент времени в половине ( если пренебречь небольшим различием, обусловленным больцмановским распределением) всего числа молекул спин второй группы ориентирован вдоль поля, а в другой половине - против него. [41]
 |
Градуировочные графики для определения Zn 334 51 нм ( 1 и Мо 313 25 нм ( 2 в воде. [42] |
Линейность графиков для плазмы без щелочного элемента и плазмы со щелочным элементом свидетельствует о больцмановском распределении заселенностей вращательных уровней группы ОН. Температура атомов ( газа), вычисленная по тангенсу угла наклона графиков ( tgcpl / r), составила 4200 200 К и 5000 200 К соответственно. [43]
Таким образом, в результате обмена энергией между решеткой и спин-системой в последней тоже устанавливается больцмановское распределение электронов по уровням. Переход с нижнего уровня на верхний в спин-системе может сопровождаться как переходом с одного из верхних уровней решетки на один нижний уровень, так и одновременным переходом с разных верхних уровней в решетке на один или несколько нижних уровней. Необходимо только, чтобы суммарная энергия всех фононов - квантов тепловых колебаний решетки - была равна разности энергий между зеемановскими уровнями. [44]
Будем, следуя [205], считать, что внешним источником в области выше горла поддерживается больцмановское распределение экситонов. Если мощность источника не зависит от z ( если, например, накачка двухфотонная), то концентрацию выше горла также можно считать не зависящей от z, а уравнение (4.135) использовать только для поляритонов в области бутылочного горла и ниже. [45]
Страницы: 1 2 3 4