Ядерное рассеяние

Cтраница 1

Ядерное рассеяние проявляется в больших отклонениях от формулы Мотта, в особенности при сравнительно больших углах рассеяния. Измеренное поперечное сечение под углом 45 в лабораторной системе оказалось в 43 раза больше значения, которое дает формула Мотта для протонов с энергией 2 4 Мэв это расхождение увеличивается с ростом энергии. Большие энергии использовались не только для подтверждения значения параметров рассеяния, найденных при меньших энергиях, но и также для исследования влияния парциальных волн с / 0, которые начинают быть существенными, когда энергии становятся достаточными для преодоления центробежного барьера. [1]

Интенсивности ядерного рассеяния были использованы в качестве масштаба при получении абсолютных значений интенсивности магнитного рассеяния. [2]

Частицы, испытавшие ядерное рассеяние, характеризуемое углами 9 и ф, испытывают также и многократное рассеяние. [3]

Протоны одновременно с ядерным рассеянием подвержены кулоновскому рассеянию. [4]

Здесь рассматривается в основном ядерное рассеяние нейтронов; магнитное рассеяние на атомах см. в ст. Магнитное рассеяние нейтронов. [5]

Из-за отрицательных значений амплитуды ядерного рассеяния b положения атомов водорода видны как отрицательные пики на синтезах Фурье. [6]

Распределение по полной энергии системы трех л-мезомов, образовавшихся в ] еакции л ( I - Р Р я я - - f - л при анергии падающих частиц.| Угловое распределение для упругого рассеяния я - мезонов с ieii 80 ЛЪб ( в лабораторной системе на ядрах Си. [7]

Интерпретация явлений мезон - ядерного рассеяния производится в терминах оп-тич. [8]

Соотношении между единичными векторами нормали е к отражающей плоскости, магнитного момента и и спина и падающего на кристалл пучка поляризованных нейтронов.| Зависимость магнитного формфантора f от sin ФА и. [9]

В общем случае пики маги, и ядерного рассеяния не совпадают. Они налагаются друг на друга только в случае ферромагн. По интенсивности рефлексов определяется взаимная ориентация атомных моментов в магн. [10]

Второй член в этом выражении можно назвать амплитудой ядерного рассеяния. Следует, однако, подчеркнуть, что такое разделение условно: ввиду определения 6б, согласно ( 138 11), наличие кулонова взаимодействия существенно сказывается и на этом члене, который оказывается совершенно отличным от того что было бы при тех же короткодействующих силах для незаряженных частиц. [11]

Второй член в этом выражении можно назвать амплитудой ядерного рассеяния. Следует, однако, подчеркнуть, что такое разделение условно: ввиду определения SQ, согласно (138.11), наличие кулонова взаимодействия существенно сказывается и на этом члене, который оказывается совершенно отличным от того, что было бы при тех же короткодействующих силах для незаряженных частиц. В частности, при kac - 0 фаза 6, а с нею и весь второй член в (138.16) стремятся экспоненциально ( как ехр ( - 2тг / А: ас)) к нулю, т.е. ядерное рассеяние полностью маскируется кулоновым отталкиванием. [12]

Второй член в этом выражении можно назвать амплитудой ядерного рассеяния. Следует, однако, подчеркнуть, что такое разделение условно: ввиду определения о, согласно (138.11), наличие кулонова взаимодействия существенно сказывается и на этом члене, который оказывается совершенно отличным от того, что было бы при тех же короткодействующих силах для незаряженных частиц. В частности, при kac - 0 фаза о, а с нею и весь второй член в (138.16) стремятся экспоненциально ( как ехр ( - 2тг / & ас)) к нулю, т.е. ядерное рассеяние полностью маскируется кулоновым отталкиванием. [13]

Подавляющее большинство частиц ( 97 %) не испытывает ядерного рассеяния и, следовательно, ведет себя как поток неполяризованных частиц, поэтому необходимо такие частицы исключить из рассмотрения. [14]

Излагаемый ниже способ усреднения ( для перехода к так называемой оптической модели ядерного рассеяния) предложен Веисскопфом, Портером и Фешбахом ( V, F. [15]

Страницы: 1 2 3 4