Ядерное рассеяние

Cтраница 4

Существенно заметить, что знак фазы не влияет на величину сечения рассеяния. Это объясняется тем, что сечение рассеяния выражается через квадрат модуля волновой функции. Поэтому знак фазы можно определить экспериментально только при использовании интерференции ядерного рассеяния с кулоновским или между двумя ядерными рассеяниями, происходящими при различных взаимных ориентациях спинов. В обоих случаях известен знак одного из интерферирующих взаимодействий ( куло-новского - теоретически, ядерного - при параллельно направленных спинах - как соответствующего связанному состоянию), который позволяет определить знак фазы другого взаимодействия. [46]

Существенно заметить, что знак фазы не влияет на величину сечения рассеяния. Это объясняется тем, что сечение рассеяния выражается через квадрат модуля волновой функции. Поэтому знак фазы можно определить экспериментально только при использовании интерференции ядерного рассеяния с кулоновским или между двумя ядерными рассеяниями, происходящими при различных взаимных ориентациях спинов. В обоих случаях известен знак одного из интерферирующих взаимодействий ( куло-новского - теоретически, ядерного - при параллельно направленных спинах - как соответствующего связанному состоянию), позволяющий определить знак фазы другого взаимодействия. [47]

Более того, изотопы одного и того же элемента обычно имеют различное значение Ьн. Например, для ESNi, c Ni и 62Ni амплитуды ядерного рассеяния равны соответственно 1 44; 0 28 и - 0 87 - 10-и мм. [48]

Моделирование всего процесса прохождения пучка через мишень осуществляется так. С помощью равномерно распределенной в интервале ( 0 - т - 1) случайной величины т) для каждого акта рассеяния устанавливает, сопровождался ли он рассеянием на ядре. А именно, если т) 0 03, то считаем, что имело место ядерное рассеяние, в противном случае - его не было. [49]

Существенно заметить, что знак фазы не влияет на величину сечения рассеяния. Это объясняется тем, что сечение рассеяния выражается через квадрат модуля волновой функции. Поэтому знак фазы можно определить экспериментально только при использовании интерференции ядерного рассеяния с кулоновским или между двумя ядерными рассеяниями, происходящими при различных взаимных ориентациях спинов. В обоих случаях известен знак одного из интерферирующих взаимодействий ( куло-новского - теоретически, ядерного - при параллельно направленных спинах - как соответствующего связанному состоянию), позволяющий определить знак фазы другого взаимодействия. [51]

Второй член в этом выражении можно назвать амплитудой ядерного рассеяния. Следует, однако, подчеркнуть, что такое разделение условно: ввиду определения о, согласно (138.11), наличие кулонова взаимодействия существенно сказывается и на этом члене, который оказывается совершенно отличным от того, что было бы при тех же короткодействующих силах для незаряженных частиц. В частности, при kac - 0 фаза о, а с нею и весь второй член в (138.16) стремятся экспоненциально ( как ехр ( - 2тг / & ас)) к нулю, т.е. ядерное рассеяние полностью маскируется кулоновым отталкиванием. [52]

Второй член в этом выражении можно назвать амплитудой ядерного рассеяния. Следует, однако, подчеркнуть, что такое разделение условно: ввиду определения SQ, согласно (138.11), наличие кулонова взаимодействия существенно сказывается и на этом члене, который оказывается совершенно отличным от того, что было бы при тех же короткодействующих силах для незаряженных частиц. В частности, при kac - 0 фаза 6, а с нею и весь второй член в (138.16) стремятся экспоненциально ( как ехр ( - 2тг / А: ас)) к нулю, т.е. ядерное рассеяние полностью маскируется кулоновым отталкиванием. [53]

Нентронограммы для МпО при 80 К и при 293 К. [54]

Второй метод заключается в изучении дифракции нейтронов при 2 темп - pax рассеивателя - ниже и выше критической. В последнем случае магнитное рассеяние нейтронов дает лишь диффузный некогсрептный вклад. При этом надо иметь уверенность в том, что при указанном изменении темн-ры не происходит изменения крнсталло-хим. В этом случае sin аны 0 и нейтронная дифракция обусловливается исключительно ядерным рассеянием. Измеренный таким путем вклад в дифракцию нейтронов со стороны ядерного рассеяния может быть затем вычтен из экспериментальных результатов в отсутствие указанного намагничивания. Тем самым будут выделены данные по магнитной дифракции нейтронов. [55]

Амплитуды рассеяния рентгеновских лучей могут быть предсказаны теоретически; они оказываются пропорциональными порядковому номеру элемента. Амплитуды ядерного рассеяния нейтронов допускают н наст, время только экспериментальное определение. Они обнаруживают случайные отклонения от элемента к элементу п от изотопа к изотопу, оставаясь в то же время одного порядка величины ( прибл. Ядерная же амплитуда рассеяния нейтронов изотропна, поскольку размеры ядра во много раз меньше длины волны медленного нейтрона. На рис. 5 сравниваются амплитуды ядерного рассеяния нейтронов для различных ядер ( усредненные по спиновым состояниям нейтрона н соответствующего ядра) с рентгеновскими амплитудами. Последние представлены в виде кривых для двух значений величины sin в / Я. Крестиками обозначены абсолютные значения от-рицат. [56]

Электрон способен терять значительную долю своей энергии в результате одного соударения. Поэтому в случае электронов статистическое рассмотрение процессов потерь энергии значительно менее законно, чем в случае а-частиц, и разброс пробегов более существен. При прохождении вначале монохроматического пучка электронов через вещество этот разброс еще более увеличивается в результате резко выраженного рассеяния электронов в различных направлениях. Вследствие этого при данной толщине поглотителя, расположенного на пути электронного пучка, различные электроны могут на самом деле проходить существенно различные пути. Отклонение на большие углы вызывается в основном ядерным рассеянием, но потери энергии практически полностью обусловлены взаимодействием с электронами. [57]

Страницы: 1 2 3 4