Ядерное рассеяние
Cтраница 3
Здесь HOI - матричный элемент энергии взаимодействия протона с полем излучения, соответствующий переходу из начального состояния О в промежуточное состояние I, в котором имеется уквант частоты ш, но еще не произошло ядерное рассеяние; Vu - матричный элемент V, соответствующий переходу из состояния I в конечное состояние 1; в матричных элементах V0 и и Ни i индекс II обозначает промежуточное состояние, в котором произошло ядерное рассеяние, но еще не возник - квант; Е0, Е и Ец - соответственно энергии начального и промежуточных состояний I, И. [31]
Здесь HOI - матричный элемент энергии взаимодействия протона с полем излучения, соответствующий переходу из начального состояния О в промежуточное состояние I, в котором имеется уквант частоты ш, но еще не произошло ядерное рассеяние; Vu - матричный элемент V, соответствующий переходу из состояния I в конечное состояние 1; в матричных элементах V0 и и Ни i индекс II обозначает промежуточное состояние, в котором произошло ядерное рассеяние, но еще не возник - квант; Е0, Е и Ец - соответственно энергии начального и промежуточных состояний I, И. [32]
Собственно ядерное рассеяние при малых энергиях может быть описано теми же двумя параметрами: эффективным радиусом и длиной рассеяния Ферми. [33]
 |
Установка для изучения рассеяния на малые углы ( счетчик перемещается в плоскости чертежа. [34] |
Амплитуды рассеяния рентгеновских лучей могут быть предсказаны теоретически; они оказываются пропорциональными порядковому номеру элемента. Амплитуды ядерного рассеяния нейтронов допускают н наст, время только экспериментальное определение. Они обнаруживают случайные отклонения от элемента к элементу п от изотопа к изотопу, оставаясь в то же время одного порядка величины ( прибл. Ядерная же амплитуда рассеяния нейтронов изотропна, поскольку размеры ядра во много раз меньше длины волны медленного нейтрона. На рис. 5 сравниваются амплитуды ядерного рассеяния нейтронов для различных ядер ( усредненные по спиновым состояниям нейтрона н соответствующего ядра) с рентгеновскими амплитудами. Последние представлены в виде кривых для двух значений величины sin в / Я. Крестиками обозначены абсолютные значения от-рицат. [35]
Поляризация, обнаруживаемая по вторичному ядерному рассеянию, служила до сих пор лишь источником информации о ядерном потенциале. [36]
Последний член в скобках в формуле (13.15) имеет точно такой же вид, как и выражение для сечения в случае рассеяния одними ядерными силами. При больших энергиях вследствие коэффициента v2 это чисто ядерное рассеяние становится наиболее существенным. [37]
В точности такой же результат получается и в случае процессов ядерного рассеяния и поглощения, правда, гораздо более сложным образом. Я уверен, что он может быть получен более просто с использованием представления частиц - квантованными волнами. [38]
Согласно рис. 11.3, в том интервале R, где на рентгеновской кривой распределения находится первый максимум, на кривой, полученной по нейтронным данным, имеется отрицательный пик. Связано это с тем, что изотоп 7Li характеризуется отрицательной амплитудой ядерного рассеяния нейтронов, в то время как атомные амплитуды рассеяния рентгеновских лучей всегда положительны. [39]
Сущность метода заключается в следующем. Основным процессом взаимодействия нейтронов при прохождении их через вещество ( с небольшим сечением поглощения) является ядерное рассеяние. [40]
Сплошная кривая приближенно справедлива при всех энергиях в лабораторной системе между 100 и 400 Мэв. Сечение справа от вертикальной штриховой кривой связано с чисто ядерным рассеянием. [41]
 |
Характер упорядочения атомов в некоторых а-фазах. [42] |
Имеется некоторая неопределенность в распределении атомов между кристаллографическими положениями пяти указанных типов. Это обстоятельство наряду с наличием широких областей гомогенности на основе о-фаз позволяет предположить, что часть атомов распределяется статистически и что размерный фактор играет важную роль при образовании таких фаз. Такое заключение основано на более значительных различиях в амплитудах ядерного рассеяния у атомов, которые имеют очень незначительные отличия в величине факторов рассеяния рентгеновских лучей. [43]
 |
Характер упорядочения атомов в некоторых о - фазах. [44] |
Имеется некоторая неопределенность в распределении атомов между кристаллографическими положениями пяти указанных типов. Это обстоятельство наряду с наличием широких областей гомогенности на основе о - фаз позволяет предположить, что часть атомов распределяется статистически и что размерный фактор-играет важную роль при образовании таких фаз. Такое заключение основано на более значительных различиях в амплитудах ядерного рассеяния у атомов, которые имеют очень незначительные отличия в величине факторов рассеяния рентгеновских лучей. [45]
Страницы: 1 2 3 4