Ядерное рассеяние

Cтраница 2

Антиферромагнитные вещества отличаются от ферромагнитных тем, что антиферромагнитные отражения возникают под углами 6, где ядерное рассеяние не наблюдается. [16]

В случае ферромагнитных веществ взаимоналагающиеся ядерное и магнитное рассеяния могут быть разделены на части: изотропную ( ядерное рассеяние) и обладающую угловой зависимостью ( магнитное рассеяние) и сделаны выводы о характере последнего. [17]

Нейтронограмма а - Со. [18]

Антиферромагнитные вещества отличаются от ферромагнитных тем, что у антиферромагнитных рефлексы возникают под углами 0, где ядерное рассеяние не наблюдается. [19]

Часто упругое ( A - j - а) и неупругое ( А -) - а) ядерные рассеяния рассматриваются как частный случай ядерного взаимодействия, который отличается от других тем, что продукты реакции совпадают с частицами, вступающими в реакцию. [20]

Для оценки относительной роли многократного рассеяния необходимо еще знать, какая доля частиц испытывает помимо многократного рассеяния также и ядерное рассеяние. [21]

Выражение, очень близкое по форме к (4.15), но несколько более точное при больших углах, известно в теории ядерного рассеяния как приближение Мольера для высоких энергий. [22]

Два последних канала реакции в схеме (25.4) относятся к случаям неупругого ( Л а) и упругого ( А а) ядерного рассеяния. [23]

Далее, так как кулоновское рассеяние очень хорошо изучено теоретически и экспериментально, то его можно использовать для целей калибровки при измерениях ядерного рассеяния. [24]

Если магнитная структура имеет элементарную ячейку, совпадающую с хим. элементарной ячейкой, то магнитное рассеяние нейтронов не приводит по сравнению со случаем ядерного рассеяния к появлению дополнительных дифракц. Однако в случае аитиферромагнегиков размеры магнитной элементарной ячейки могут в неск. [25]

Разность между этим выражением и выражением для даваемым формулой ( 13.5 а), состоит в содержащем о0 добавочном члене, который описывает ядерное рассеяние. Формулы (13.8) и (13.9) дают правильный результат в случае рассеяния различных частиц. Мы должны теперь внести исправления в эти формулы, чтобы принять во внимание тождественность двух протонов. Функция х ( г) в (13.8) не является ни симметричной, ни антисимметричной. [26]

Условия сохранения энергии и импульса, согласно равенствам и. Поверхность неупругого рассеяния изображена сплошной кривой. во всех ее точках законы сохранения удовлетворяются. ( Хотя эта деталь и не существенна для наших целей, отметим все же, что при облучении мишени нейтронами с волновым вектором k это поверхность неупругого рассеяния, окружающая точку ( 210 в обратном пространстве. Этот рисунок относится к рассеянию не только на магнонах, но и на фононах ( приложение П.. Штриховые кривые больших радиусов изображают поверхности постоянной энергии рассеянных нейтронов. кривые меньших радиусов относятся к исчезающим фононам. [27]

Таким образом, направив магнитное поле перпендикулярно вектору k -: k, мы вызовем резкое ослабление магнитного рассеяния, в то время как интенсивность ядерного рассеяния ( угловая зависимость которой характеризует спектр фононов) останется неизменной, если эти два механизма рассеяния независимы. Для примера на рис. 6.2 показаны экспериментальные данные [136]; в этом опыте ориентация кристалла менялась в соответствии со сказанным выше. Видно, что пик, связанный с рассеянием нейтронов на фононах, возрастает. Пики Мг и М2, расположенные вблизи направления [200], связаны с рождением магнонов. Пик Р соответствует появлению фонона. [28]

В этом параграфе описывается алгоритм моделирования углов, характеризующих отклонение частицы при прохождении мишени под влиянием многократного рассеяния, как в тех случаях, когда частица испытала ядерное рассеяние, так и в тех случаях, когда такого столкновения не было. [29]

При дифракции нейтронов на магнитных кристаллах интенсивность рассеянного пучка определяется структурной амплитудой ( учитывающей фазовый сдвиг волн, рассеянных на различных атомах элементарной ячейки), в к-рую вносят вклад амплитуда когерентного ядерного рассеяния и амплитуда магнитного рассеяния. Так как зависимость последней от угла рассеяния и направления намагничивания известна выражение ( 1) ], то дифракц. Этот метод был успешно применен к ряду ферро -, ферри - и антиферромагнитных веществ. [30]

Страницы: 1 2 3 4