Cтраница 1
Монохроматическое рассеяние происходит, главным образом, после спектрального разложения потока в камерной части прибора, при выходе из диспергирующего элемента и в самом диспергирующем элементе. Свет рассеивается на запыленных поверхностях и неоднородностях призм, объективов, на молекулах газа, заполняющего спектральный прибор, и на взвешенных в нем частицах пыли. Форма крыльев инструментального контура определяется суммарной индикатрисой всех этих видов рассеяния. Нерегулярные погрешности штрихов дифракционной решетки также приводят к появлению протяженных крыльев инструментального контура. [1]
Монохроматическое рассеяние - это простейший случай, когда в ходе рассеяния частота излучения не изменяется. [2]
Монохроматическое рассеяние происходит, главным образом, после спектрального разложения потока в камерной части прибора, при выходе из диспергирующего элемента и в самом диспергирующем элементе. [3]
При монохроматическом рассеянии этот эффект сказывается еще сильнее. Поскольку монохроматическое рассеяние представляет собой процесс диффузионного типа, следует ожидать, что смещение кванта будет порядка корня из пройденного им пути. [4]
Задачи о монохроматическом рассеянии с несферической индикатрисой также приводят к Я-функциям. Они определяются уравнением (4.1), в котором G ( z) 0 при г 1 ( С. Поэтому можно считать, что G ( z) есть обобщение обычной характеристической функции на задачи о рассеянии с перераспределением по частотам. [5]
Решение интегральных уравнений монохроматического рассеяния (4.25) и (4.24) подробно обсуждается в гл. Уравнение (4.21) при т0 оо изучается в гл. [6]
Первый вопрос теории монохроматического рассеяния, который мы рассмотрим - это расчет поля излучения изотропного точечного источника, находящегося в бесконечной однородной среде. [7]
Исследованию Я-функций теории монохроматического рассеяния посвящена огромная литература ( см., в частности, С. Некоторые из полученных результатов переносятся и на случай рассеяния в частотах линий. Однако перераспределение по частотам существенно сказывается на поведении Я-функций, приводя к появлению принципиальных отличий от случая монохроматического рассеяния. [8]
Я-функция, соответствующая монохроматическому рассеянию. [9]
Как и при монохроматическом рассеянии, из двух уравнений ( 32) и ( 33) можно получить одно интегральное. [10]
В отличие от случая монохроматического рассеяния, здесь нет экспоненциально убывающего полюсного члена. Этот факт имеет далеко идущие последствия. Он приводит к тому, что в задачах о переносе излучения в частотах спектральных линий диффузионное приближение, основанное на пренебрежении интегральным слагаемым по сравнению с полюсным членом, оказывается неприменимым принципиально. [11]
Две задачи являются стандартными в теории монохроматического рассеяния. [12]
На этом мы временно заканчиваем рассмотрение монохроматического рассеяния. Некоторые новые результаты для случая изотропного рассеяния будут получены в следующей главе. [13]
Эти соотношения непосредственно не применимы к монохроматическому рассеянию. В этом случае существуют некоторые их аналоги, не представляющие, впрочем, особого интереса, так как % м ( % и VM ( U) являются элементарными функциями. [14]
Начнем изложение методов решения задач о монохроматическом рассеянии с исторически первых методов, а именно, приближенных, позволяющих довольно просто получить качественное представление о характере решений. Сначала рассмотрим наиболее естественный с физической точки зрения метод - расчет последовательных рассеяний. [15]