Монохроматическое рассеяние

Cтраница 3

Линейная теория переноса излучения в частотах спектральных линий является некоторым обобщением ставшей к настоящему времени уже классической теории монохроматического рассеяния. Поэтому изложение начинается с краткого обзора основных понятий феноменологической теории переноса излучения без изменения частоты. Затем подробно обсуждаются упрощения, возникающие в системе уравнений стационарности и переноса излучения в линейном случае. После этого показывается, чтов некоторых случаях существенно нелинейные задачи можно свести к линейным. Наконец, в конце главы исследуются свойства ряда специальных функций, играющих важную роль при изучении стационарных состояний газа, находящегося в поле собственного излучения. [31]

Спектральная линия Не - Ne-лазера ( К 6328 А, зарегистрированная с передержкой на спектрографе ДФС-8. Видны духи и крылья контура монохроматического рассеяния. [32]

При исследовании очень широких линий поглощения, занимающих область спектра, сравнимую с шириной структуры духов и контура монохроматического рассеяния, поправки на эти виды рассеяния вводятся, как поправки на инструментальные искажения. [33]

Перенос излучения в частотах спектральных линий обладает рядом особенностей, существенно отличающих эти проблемы от классических задач о монохроматическом рассеянии и эквивалентных им в математическом отношении проблем диффузии тепловых нейтронов. [34]

Из формулы для ядерной функции ( 36) вытекает, что при прямоугольном профиле рассеяние при ППЧ оказывается равносильным изотропному монохроматическому рассеянию. [35]

В ряде случаев при расчетах спектральных коэффициентов ослабления полидисперсных систем удобно воспользоваться методом осреднения размеров частиц, базирующимся на постоянстве величины относительного монохроматического рассеяния или поглощения. [36]

В тех случаях, когда при К 1 моменты Х - и К-функций первого и второго порядков существуют ( например, при монохроматическом рассеянии), интегралы в (2.26) - (2.28) можно разбить на суммы интегралов. [37]

Индексы D, У, L и М используются для обозначения величин, относящихся соответственно к доплеровскому, фойгтовскому и лоренцов-скому коэффициентам поглощения и к монохроматическому рассеянию. Нижний индекс р показывает, что величина относится к точечному источнику в бесконечной среде, индексом оо отмечаются функции, относящиеся к бесконечной среде. [38]

Как уже указывалось в начале параграфа, многие, если не большинство, из приведенных в нем соотношений являются аналогами формул, полученных ранее при изучении монохроматического рассеяния. [39]

В частности, следует ожидать, что при у - 1 формула (2.60) будет давать главный член асимптотики функции Х ( оо т0), соответствующей монохроматическому рассеянию. В § 8.4 мы убедимся, что так оно и есть на самом деле. [40]

Что касается соотношений (1.22) и (1.23), то они будут доказаны соответственно в § 4.6 и 4.2. Заметим, что формулы (1.21) - (1.23) непосредственно применять к монохроматическому рассеянию нельзя. В этом случае существуют, однако, некоторые аналоги этих соотношений. [41]

Это означает, что при таких профилях поглощения создание стационарного поля излучения в бесконечной среде с плоским источником при консервативном рассеянии невозможно: оно бесконечно велико, как и при монохроматическом рассеянии. Бели процесс излучения первичных фотонов плоскостью в бесконечной среде начался в какой-то момент, то эти фотоны не исчезают и не выходят из среды. [42]

Асимптотики SP ( T, X) при 1 - К 1 и т J 1 можно получить и другим способом, который интересен тем, что позволяет рассматривать рассеяние в линии и монохроматическое рассеяние единым образом. [43]

При монохроматическом рассеянии этот эффект сказывается еще сильнее. Поскольку монохроматическое рассеяние представляет собой процесс диффузионного типа, следует ожидать, что смещение кванта будет порядка корня из пройденного им пути. [44]

Среда может не только поглощать, по и испускать лучистую энергию. При монохроматическом рассеянии коэффициент излучения е, как и интенсивность /, не обязательно рассчитывать на единичный интервал частот. [45]

Страницы: 1 2 3 4