Cтраница 4
Впервые Х - и У-функции были введены В. А. Амбарцу-мяном [5] ( см. также [1]) при изучении изотропного монохроматического рассеяния. Для задач с анизотропным монохроматическим рассеянием функции X и У были изучены С. Подавляющая часть приводимых в этом параграфе соотношений является простым перенесением на случай рассеяния в частотах линий тех результатов, которые были получены ранее при излучении монохроматического рассеяния ( см. С. Было бы неверно думать, что специфические особенности проблем переноса излучения в частотах линий, связанные с возможностью изменения частоты при рассеяниях, мало сказываются на свойствах Х - и У-функций. При изучении асимптотического поведения X ( z; т0) и У ( z; т0) при больших т0 эти особенности оказываются решающими. Однако существует большое число соотношений, которые справедливы при весьма широких предположениях о характере взаимодействия излучения и вещества. Исследованию таких соотношений общего характера и посвящен главным образом этот параграф. [46]
Если TO - т И-со, то среда называется бесконечной, при т Оад TO - f со - полубесконечной, а при т О, TO оо - конечным слоем. Заметим, что, как и при монохроматическом рассеянии, в случае плоского слоя уравнение ( 1) - это уравнение Фредгольма, для бесконечной и полубесконечной сред оно сингулярно. [47]
Среда с плоской симметрией, как мы видели в главе о монохроматическом рассеянии, может быть трех существенно различных типов. [48]
Задачи о переносе нейтронов в этом приближении математически ничем не отличаются от проблем монохроматического рассеяния света. [49]
В предельном случае ( 3 0 все моменты Фоо ( т), кроме нулевого, расходятся, что связано с медленным убыванием / С ( т) при т - оо. Разумеется, это не относится к случаю прямоугольного профиля, который при р 0 дает обычное монохроматическое рассеяние. [50]