Cтраница 1
Полевые величины, существенные с физической точки зрения. [1]
Полевую величину Q ( или одну из ее компонент, если их несколько) можно продифференцировать по любой из четырех координат. [2]
Если рассматривать флуктуации экспериментально определяемых полевых величин, то такие расходимости не возникают. [3]
Она не является чисто полевой величиной, поскольку включает в себя вектор J, характеризующий намагниченность среды. Поэтому по своему значению вектор Н играет в теории магнитного поля такую же роль, как вектор D в теории электрического поля, и его не следовало бы называть напряженностью. Тем не менее такое название закрепилось за ним исторически. [4]
Вообще говоря, значение полевой величины в точке зависит от выбора К. Величины, не зависящие от выбора К. Однако для широкого и наиболее важного класса величин ( см. Геометрических объектов теория) их значение в точке зависит только от устройства К. Вместе с тем изучаются такие свойства величин, к-рые не зависят от выбора К. В связи с этим весьма эффективным оказывается инвариантный бескоординатный подход к задачам дифференциальной геометрии. [5]
Это обстоятельство тесно связано с корреляционным поведением полевых величин в пространстве и во времени или с когерентными свойствами поля излучения. При адекватном описании должен использоваться формализм квантовой теории, поэтому в настоящем параграфе мы объясним квантовый подход к проблеме когерентности. [6]
Здесь, в соответствии с теорией вторичного квантования, полевые величины А, Ч, Ч выражаются через операторы рождения и уничтожения частиц. Пусть символы С и D обозначают соответственно операторы рождения и уничтожения. [7]
Такой прием позволяет без уменьшения общности рассуждений применять разложение полевых величин в ряды Фурье вместо интегралов Фурье, что упрощает выкладки. [8]
Пусть р ( п1, 2, 3) обозначает негравитационные полевые величины. Предполагается, что каждая из р является компонентой тензора; конкретные тензорные свойства несущественны. [9]
Таким образом, новый диаграммный элемент отражает преобразование плотности потока любой полевой величины в его дивергенцию. [10]
Выше был определен двухсвязный элемент V как преобразователь плотности потока любой полевой величины в его дивергенцию. [11]
Этот специальный оператор взаимодействия оказывается особенно удобным при вычислении математических ожиданий определенных полевых величин, например числа фотонов или напряженности поля при общих состояниях поля; мы вернемся к этому в § 3.3 при изучении роли когерентности. [12]
При анализе реологических свойств движущихся сред важно уметь описывать скорости изменения различных полевых величин ( таких, как плотность, форма, напряжение) для заданной частицы, или, более точно, для бесконечно малого элемента среды, заключающего эту частицу. Свойства данного элемента определяются скоростью изменения и историей изменения соответствующих полевых переменных в элементе и ни в коей мере не зависят от его положения или движения в про странстве. [13]
Ядро теории составляют уравнения Максвелла и Дирака, с помощью которых получают полевые величины для электромагнитного и электронно-позитронного полей. Однако центральный вопрос теории есть, конечно, вопрос о взаимодействии между квантами электромагнитного и электронно-позитронного полей. Это взаимодействие в квантовой электродинамике рассматривается по общей квантовомеханической схеме как изменение состояния ( или переход из одного стационарного состояния в другое) и описывается уравнением Шредингера. В процессе взаимодействия не только изменяются параметры квантов, но изменяется в общем случае и их число: частицы могут возникать и исчезать при выполнении законов сохранения фундаментальных величин. В теории рассчитывается и экспериментально измеряется величина, характеризующая взаимодействие. Это вероятность того или иного процесса изменения состояния или связанное с ней сечение рассеяния. [14]
Вместе с тем в работе [70] проведены тщательные численные исследования характера изменения полевых величин у ребра. На рис. 24 и 25 представлены зависимости распределения интенсивностей тангенциальных компонент электрического поля вдоль грани конечной призмы. [15]