Cтраница 3
Предполагается, что при е0 стационарное распределение вероятностей состояний системы известно. [31]
Из (6.17) следует, что при возрастании вероятности состояния системы увеличивается и 5СИСТ, значение которой при равновесии должно быть максимальным, как и значение со. [32]
Таким образом, в согласии с термодинамикой мерой вероятности состояния системы при постоянных температуре и объеме является взятая с обратным знаком энергия Гельмгольца, а совсем не величина и, определяющая энтропию. [33]
Эта теорема справедлива не только при стационарном начальном распределения вероятностей состояний системы с потерями, но и при любом другом. [34]
Введем следующие обозначения: символом Р - обозначим простои вероятностей состояний системы, а символом F - сами вероятности. Цифровые индексы при этих символах обозначают: / 0 / - неработоспособность данного элемента, / I / - работоспособность. Первая цдфра характеризует работоспособность или неработоспособность первого участка, вторая - второго и третья - бункера. [35]
Формула Больцмана раскрывает статистический смысл энтропии, связанной с вероятностью состояния системы. [36]
Именно Больцманом была впервые установлена связь между энтропией и вероятностью состояния системы. В следующем параграфе мы покажем, однако, что чисто классическое определение энтропии нуждается в некоторых исправлениях. [37]
В качестве обобщенного показателя надежности АС может быть использована сумма вероятностей безотказного состояния системы в каждом из возможных работоспособных состояний. [38]
Топологическими моделями надежности ХТС, позволяющими отображать функциональные взаимосвязи между вероятностями состояний системы, а также упростить расчет показателей ее надежности, являются сигнальные графы надежности. [39]
Таким образом, статистический метод показывает, что энтропия является мерой вероятности состояния системы и что выводы о возрастании энтропии применены лишь для систем, состоящих из большого количества частиц. [40]
Полное представление о случайном процессе в системе дают зависимости от времени вероятностей состояний системы, которые могут быть получены из решения системы линейных дифференциальных уравнений. [41]
Для того, чтобы найти Р тк) необходимо знать распределение вероятностей состояний системы. Так как случайные процессы, описывающие поток требований в систему и их обслуживание, имеют экспоненциальные распределения, процесс, происходящий в системе, является марковским. Однако для трех-приоритетной системы с достаточно большим количеством требований каждого приоритета число прямых уравнений относительно стационарных вероятностей состояний получается очень большим ( например, для 10 сигналов каждого приоритета - 103) и найти их решение практически невозможно. [42]
Мы говорим об энтропии как о мере неупорядоченности, о мере вероятности состояния системы, содержащей много молекул. [43]
Вернемся теперь к необратимым процессам и рассмотрим их в связи с вероятностью состояния системы. Почему, например, необратим процесс расширения газа в пустоту. Потому что расширяющийся газ, занимая весь объем сосуда, переходит в наиболее вероятное состояние равномерного распределения молекул по объему. [44]
Вернемся теперь к необратимым процессам и рассмотрим их в связи с вероятностью состояния системы. Почему например необратим процесс расширений газа в пустоту. [45]