Cтраница 1
Самосогласованное решение по методу периодических составляющих получим из обобщенного сингулярного приближения, принимая Eijmn Cijmm T - e - приравнивая упругие свойства среды сравнения к искомым эффективным свойствам композита. В этом случае вместо формул (4.33), (4.34) имеем системы нелинейных алгебраических уравнений относительно независимых компонент тензора С, решение которых требует применения численных методов. [1]
Первые самосогласованные решения уравнения (3.3) были получены в работах Ховарда ( не опубликовано), Стерна и Ховарда [1705], Дьюка [441] и Пэлза [1384], а затем и многими другими исследователями. Далее приводятся некоторые результаты самосогласованных численных расчетов, полученные Стерном [1690] для инверсионного слоя на поверхности ( 100) Si. [2]
Принять самосогласованное решение о выборе знака на всем М удается только на ориентируемых многообразиях, на которых существует не обращающаяся нигде в нуль m - форма П, которая и определяет знак интеграла. [3]
Такое самосогласованное решение можно найти, если принять, что в уравнения ( 11, 11 а) и ( 11 14с) входят одинаковые продольные слагающие электрического поля и плотности электронного тока. [4]
Итак, самосогласованное решение предполагает доминирующую роль разрезов, аналогично тому как было в реджеонной теории поля, упомянутой в разд. Или если а ( 0) 1, то мы имеем полюсную доминантность и все проблемы, связанные с абсорбционными поправками, обсуждавшиеся в разд. Таким образом, очевидная доминантность полюсов при существующих энергиях становится неасимптотическим эффектом. Фактически, как уже было отмечено в разд. Эти энергии недостижимы даже в принципе. [5]
Известны лишь немногие самосогласованные решения этих уравнений. Одно из них дает эллипсоид с однородной плотностью, в котором центробежная и гравитационная силы уравновешены вдоль главной оси ( Freeman. В нем нет дисперсии скоростей ахх вдоль главной оси, но ауу и агг отличны от нуля, и поэтому давление сильно анизотропно. [6]
К сожалению, поиск самосогласованных решений для открытых оболочек, т.е. таких оболочек, в которых одноэлектронные орбитали не заняты полностью, существенно осложняется. Общая идея заключается в следующем. Рассмотрим снова задачу о движении липшего электрона в поле всех ядер и усредненном поле всех электронов. [7]
Подчеркнем, что мы построили самосогласованное решение, причем не методом малых возмущений, как в § § 12.1, 12.2. Полученное решение точно описывает ( разумеется, в рамках применимости теории), как возникает истинная сингулярность. [8]
На) нельзя быть уверенным, что найденные самосогласованные решения единственные и, следовательно, реализующиеся в природе. [9]
Из того, что функции (3.1) являются самосогласованными решениями уравнений Хартри - Фока, не следует, в силу нелинейности последних, что они являются единственными решениями и, следовательно, действительно реализуются в природе. [10]
В цитированной работе Новикова и Старобинского ( 1980) построено самосогласованное решение, описывающее данную ситуацию. [11]
С учетом связи, существующей между этими уравнениями, задача построения самосогласованных решений Ф и ф является более сложной, хотя, по-видимому, разрешимой. [12]
Рассмотрим более детально значения параметров лазера и излучения, соответствующих в оптимальном случае сощ самосогласованному решению. [13]
Хюккелю / ке сделан, и о) решения для возмущенной системы, если известно самосогласованное решение для невозмущенной системы. [14]
Поэтому следует уточнить характер флуктуирующей силы 0 ( О - Это можно было бы сделать путем самосогласованного решения всей задачи звездной динамики в целом, но такая постановка вопроса пока еще преждевременна. Вместо этого попытаемся угадать основные свойства величины / J ( f), в частности ее первый и второй статистические моменты. Поскольку флуктуирующее поле возникает как сумма большого числа малых возмущений, можно сделать предположение о независимом характере этих возмущений. [15]