Cтраница 1
Собственные значения уравнения (3.14) определяют потери и фазовые набеги за полный циклический проход волны в несимметричном резонаторе. При этом характеристики для прямого и обратного хода волны могут быть различными. [1]
Находим собственные значения уравнения (5.9), например, методом выделения корней. [2]
Спектр собственных значений уравнения (2.12) при кулонов-ском потенциале оказывается, таким образом, вырожденным по /; это вырождение, специфичное для кулоновского потенциала, немедленно снимается при любом его изменении. [3]
Итак, собственные значения интервального уравнения (3.1) могут быть только вещественными и достаточно находить только вещественные собственные функции. Норма оператора Фредгольма при выполнении условий (3.2) отлична от нуля. [4]
Если число собственных значений уравнения (4.77) конечное, то ядро К ( х, ) называется вырожденным, в случае бесконечного числа собственных значений - невырожденным. [5]
К не есть собственное значение уравнения (), напр. [6]
Индекс s характеризует собственные значения уравнения Дирака. [7]
Если k2 не есть собственное значение уравнения ( 63) при краевом условии ( 73), то такая функция Грина может быть построена. [8]
Если fe2 не есть собственное значение уравнения ( 252) при предельном условии ( 274), то мы можем построить такую функцию. [9]
Я, не есть собственное значение уравнения (), напр. [10]
Докажем, что все собственные значения уравнения (7.9) вещественны и по модулю не меньше 1, Предварительно установим некоторые вспомогательные соотношения. По аналогии с построением краевой задачи Римана для решения сингулярного интегрального уравнения и в нашем случае необходимо построить эквивалентное уравнению (7.9) соотношение между предельными ( извне и изнутри) значениями потенциала простого слоя, плотностью которого является искомое решение интегрального уравнения. [11]
Обе эти величины суть собственные значения уравнения Шредингера с параметром ( Q или k), симметрия которого определяется значением этого параметра. Задача для W проще, чем задача для Е, в том смысле, что она относится к точечной, а не пространственной группе и в ней не возникает сложностей, связанных с трансляциями и нагруженными представлениями. Однако задача для W существенно сложнее в том смысле, что симметрия k - пространства всегда одинакова ( группа кристаллического класса), в то время как симметрия - пространства зависит от колебательного представления. [12]
Сначала определим собственные функции и собственные значения уравнения Шредингера (8.33) для жесткого волчка. Необходимо рассмотреть три случая ( линейные многоатомные молекулы обсуждаются в гл. [13]
Правильное значение полной энергии ( собственное значение уравнения Шредингера) определяется методом проб и ошибок. Следует отметить, что полная энергия молекул имеет величину порядка 10 - 12 эрг. [14]
Предположим, что К не есть собственное значение уравнения ( 1) и уравнение, следовательно, имеет только одно решение. Тогда можно ожидать, что определитель А ( Я) системы будет отличен от нуля и система ( 4) также имеет единственное решение. Но это надлежит проверять в каждой частной задаче. [15]