Cтраница 2
В указанном приближении можно вычислить необходимые нам средние значения операторов. [16]
Используя эту функцию состояния (20.4), образуем среднее значение оператора Гамильтона (20.1) с дополнительным условием, что эта функция состояния нормирована. Нормировка Ф включает, очевидно, нормировку введенных выше функций ср, так что это дополнительное условие в последующем изложении будет считаться выполненным. [17]
При каких условиях можно доказать, что квантовое среднее значение оператора положения г обращается в нуль. [18]
В данном разделе мы покажем, что среднее значение оператора электрического поля в состоянии с заданным числом фотонов равно нулю. Интенсивность же, напротив, задается числом фотонов. [19]
В разделе 11.1.1 было показано, что среднее значение оператора электрического поля в состоянии с определенным числом фотонов равно нулю. [20]
Тг ( ДуО), что является средним значением оператора О в состоянии Ду. [21]
Таким образом, обобщенные функции плотности позволяют связывать средние значения операторов непосредственно с распределением электронов. [22]
Предлагается, таким образом, следующая процедура вычисления среднего значения оператора О ( а, а), состоящего из произведений операторов уничтожения и рождения, которые пока еще не расположены в определенном порядке. [23]
В первом приближении теории возмущений это взаимодействие дается средним значением оператора ( 76 8) - энергии квадруполя в кулоновом поле иона. Этот эффект существует, однако, лишь если атом обладает средним квадрупольным моментом. [24]
В первом приближении теории возмущений это взаимодействие дается средним значением оператора (76.8) - энергии квад-руполя в кулоновом поле иона. Этот эффект существует, однако, лишь если атом обладает средним квадрупольным моментом. [25]
В первом приближении теории возмущений это взаимодействие дается средним значением оператора (76.8) - энергии квад-руполя в кулоновом поле иона. Этот эффект существует, однако, лишь если атом обладает средним квадрупольным моментом. [26]
Если атом не имеет собственного дипольного момента, то среднее значение оператора ft обращается в нуль как в нижнем, так и в верхнем атомном состоянии, поскольку ft не имеет точно определенного значения в этих состояниях и флуктуирует. [27]
Член первого порядка теории возмущений для собственных значений энергии равняется среднему значению оператора Ж по функциям невозмущенного состояния. [28]
Таким образом, поправка к энергии в первом приближении равна среднему значению оператора возмущения V в состоянии, соответствующем волновой функции фг нулевого приближения. [29]
Таким образом, поправка к энергии в первом приближении равна среднему значению оператора возмущения V в состоянии, соответствующем волновой функции ф; нулевого приближения. [30]