Cтраница 1
Квантовая динамика может быть представлена либо посредстом не зависящих от времени операторов динамических переменных и зависящей от времени волновой функции, либо посредством зависящих от времени операторов динамических переменных и не зависящей от времени волновой функции. Возможны также представления, при которых зависимость от времени распределена определенным способом между операторами и волновой функцией. В квантовой механике средние значения координаты и импульса частицы, а также силы, действующей на нее, связаны между собой уравнениями, аналогичными соответствующим уравнениям классической механики. [1]
Описывается квантовая динамика спина в переменном магнитном поле. [2]
Ньютонова квантовая динамика, основанная на абсолютном пространстве и времени Ньютона, б) Релятивистская квантовая динамика, основанная на плоском пространстве - времени Минковского или на искривленном пространстве - времени Эйнштейна. [3]
Изучение квантовой динамики элементарных атомных и молекулярных столкновений дает возможность, используя аппарат статистической механики [119], получить выражение для макроскопически наблюдаемых свойств, а также, исходя из экспериментальных данных о рассеянии, восстановить потенциалы, приводящие к наблюдаемому рассеянию. Все эти требования непосредственно удовлетворяются при использовании S-матрицы рассеяния. Сохранение материи выражается унитарностью S-матрицы по отношению к входным и выходным каналам. Сохранение полной энергии и углового момента выполняется, если взять S-матрицу диагональной по этим величинам. [4]
Разумеется, квантовая динамика фотона, имеющая дело с вероятностями, должна была бы значительно отличаться от классической динамики, способной однозначно предсказывать поведение отдельной частицы. [5]
Согласно принципам квантовой динамики, вектор состояния I Pf. [6]
В рамках квантовой динамики все эти затруднения удается устранить, если учесть наличие нулевых колебаний зарядов в молекулах. Эти колебания, нарушая симметрию в распределении зарядов, приводят к возникновению дипольных моментов, взаимодействие которых и порождает силы Ван-дер - Ваальса, не исчезающие даже при абсолютном нуле температуры. [7]
Все результаты обычной квантовой динамики получаются тогда из постулата, что фаза амплитуды есть классич. [8]
Поскольку в квантовой динамике любые состояния нормированы, векторы ( Ч) и у F, где у комплексное число, описывают одно и то же состояние. [9]
Это и есть искомая условная квантовая динамика. Аналогично, резонансная частота второй точки есть се2 о), в зависимости от состояния первой точки. [10]
Это и есть искомая условная квантовая динамика. Аналогично, резонансная частота второй точки есть и2 ( D, в зависимости от состояния первой точки. [11]
Описываются различные представления квантовой динамики - картины Шредингера, Гейзен-берга и картина взаимодействия. [12]
Такой путь обобщения квантовой динамики на системы микрочастиц в каких-то пределах возможен, но довольно бесперспективен. С ростом числа микрочастиц сложность описания резко возрастает, а наглядность сразу оказывается утерянной, ибо даже двухчастичная волновая функция 1 / ш ( гь Г2 О зависит от шести пространственных координат. [13]
Тем самым в квантовой динамике вектор момента импульса 1 в принципе нельзя направить по оси Z, а с учетом равноправия осей координат и по любой другой оси, так что понятие вектора I не имеет смысла. [14]
Описывается переход от представления квантовой динамики посредством изменяющейся во времени волновой функции к представлению с помощью зависящих от времени операторов динамических переменных. [15]