Cтраница 3
ЗАМЕЧАНИЕ 2: Поскольку в шредингеровой или гайзенберго-вой картине уравнения квантовой динамики выглядят проще, чем уравнения ( 107), ( ПО) тильдованной картины, то возникает естественный вопрос, а зачем вообще вовлекать в рассмотрение ведущий казалось бы лишь к дополнительным осложнениям общий случай произвольной картины. Ответ состоит в том, что очень часто приходится сталкиваться со случаями, когда временная эволюция квантовой системы состоит - если можно так выразиться - из двух составляющих, одна из которых тривиальна в том смысле, что мы хорошо умеем с ней обращаться, а другая составляет истинную проблему. Так вот, чтобы тривиальная составляющая временной эволюции не усложняла дополнительно нетривиальную часть, их удобно разделить, выбрав такую картину, в которой Нг содержит только тривиальные члены, а все нетривиальные сосредоточены в Нш. Тогда при отсутствии нетривиального взаимодействия эта картина оказалась бы гайзенберговой картиной, в которой векторы состояния не зависят от времени, и, следовательно, все изменение векторов состояния со временем связано только с нетривиальной частью взаимодействия. Такую картину называют картиной Дирака или - пожалуй чаще-представлением взаимодействия. [31]
Приведенное выше описание системы взаимодействующих элекгронов представляет собой конкрегную реализацию концепции квазичастиц в квантовой динамике. [32]
Ньютонова квантовая динамика, основанная на абсолютном пространстве и времени Ньютона, б) Релятивистская квантовая динамика, основанная на плоском пространстве - времени Минковского или на искривленном пространстве - времени Эйнштейна. [33]
Иными словами, в данном частном случае уравнение (7.30) служит конкретной реализацией основного уравнения квантовой динамики (7.20) для микрочастицы в потенциальном поле. [34]
Проведенное обсуждение возможных типов стационарных состояний микрочастицы показывает, что само понятие движение в квантовой динамике качественно отличается от аналогичного понятия в классической динамике. В последней под этим понятием подразумевают изменение координат частицы или хотя бы вероятности ее обнаружения со временем. [35]
Поскольку в классической динамике все физические величины являются функциями от г и р, в квантовой динамике, опираясь на рассмотренные частные случаи, принимают следующее общее правило построения операторов. [36]
Для ответа на этот вопрос необходим более тщательный анализ свойств оператора вектора момента импульса (5.62) в квантовой динамике. [37]
Таким образом, при /: 1 сферически-симметричные состояния электронов в атомах, наиболее вероятные в квантовой динамике при малых /, переходят в состояния, напоминающие плоские траектории планет, типичные для классической динамики. [38]
Между тем даже атом водорода - это система из двух микрочастиц, каждая из которых подчиняется законам квантовой динамики. В такой системе ( при учете движения ядра) каждую микрочастицу уже нельзя описывать независимо, задав соответствующую волновую функцию Шредингера) / ш ( г, /) в реальном пространстве. [39]
Возникает вопрос: как подобную предопределенность в развитии квантового состояния со временем можно сочетать с вероятностным характером предсказаний квантовой динамики. Ответ на него, как всегда, связан с особой ролью измерения в квантовой физике, обусловленной конечностью постоянной Планка И. Напомним, что в классической физике физическая система может считаться предоставленной самой себе независимо от того, производятся над ней какие-либо измерения или нет. В квантовой физике дело обстоит далеко не так. Микросистема, как правило, предоставлена самой себе только между двумя измерениями. Напротив, измерение столь значительно влияет на микросистему, что всякая память о ее состоянии до измерения пропадает. Отсюда следует, что предопределенность во взаимосвязях квантовых состояний имеет место только между двумя измерениями. Если же производится измерение, то подобные взаимосвязи, как правило, отсутствуют. [40]
Обсудим теперь вопрос о допустимых значениях, принимаемых величинами /, и 1 2, измерения которых в квантовой динамике совместимы. [41]
Мы уже знаем, что в простейшем случае, когда jBep pBepv, модель идеальной сплошной среды применима и в квантовой динамике. [42]
Применим предложенный выше способ описания квантового состояния к ситуациям, в которых волновая функция Шредингера вообще непригодна, но при этом справедливость основных принципов квантовой динамики не вызывает сомнений. [43]
В таком случае, наблюдение Дирака очень просто выводит основную схему квантовой кинематики; но что более примечательно, из его открытия совершенно естественно следует квантовая динамика. [44]
Символ А, обозначающий способ воздействия на функцию v / ( r) при вычислении среднего значения физической величины Л в ансамбле микрочастиц, называется в квантовой динамике оператором физической величины. [45]