Электрон-фононное взаимодействие
Cтраница 1
Электрон-фононное взаимодействие играет определяющую роль в кинетических явлениях в полупроводниках и металлах, но здесь нас будет интересовать только качественное влияние этого взаимодействия на энергетический спектр электронов. Для его изучения целесообразно отвлечься от усложнений, связанных с анизотропией решетки и ее микроскопической неоднородностью. Другими словами, рассматриваем среду как микроскопически однородную, изотропную жидкость, соответственно чему в ней возможны лишь продольные звуковые колебания. [1]
 |
Энергетический спектр электронов и дырок в нормальном и сверхпроводящем металлах. [2] |
Электрон-фононное взаимодействие приводит к перенормировке энергетического спектра элементарных возбуждений. Она вызвана тем, что электроны объединяются в пары. Перенормировка охватывает только электроны, имеющие энергию, равную или близкую энергии Ферми. Последнее является следствием того, что энергия фонона значительно меньше фермиевской энергии. Однако надо помнить, что перенормируются самые главные электроны. Именно они ответственны за металлические свойства - электро -, теплопроводность и линейный ход температурной зависимости теплоемкости. Заметим, что электроны, составляющие пару, имеют противоположные импульсы, поэтому их суммарный импульс равен нулю. Размер куперовской пары Агк определяется величиной щели: Агк г р / г / А. Думаю очевидно, что для области, в которой локализованы электроны в паре ( размер пары), справедливо соотношение неопределенности. [3]
Рассматривая электрон-фононное взаимодействие как малое возмущение, можно построить основанную на операторе (64.2) диаграммную технику подобно тому, как это было сделано в § 13 для парного взаимодействия фермионов. [4]
Уменьшение электрон-фононного взаимодействия трудно обнаружить в явлениях электронного переноса. [5]
При сильном электрон-фононном взаимодействии область искажений может быть соизмерима с параметром а. Этот случай соответствует образованию полярона малого радиуса. Из-за сильного взаимодействия электрона с решеткой ПМР оказывается очень стабильным. За счет тепловых флуктуации ПМР перемещается в кристалле прыжками, из одного положения в другое. Подвижность ПМР чрезвычайно мала. [6]
Таким образом, электрон-фононное взаимодействие даже при go 1 в состоянии насыщения не разрушает когерентности взаимодействия. [7]
В работах [377, 371] сильное электрон-фононное взаимодействие, приводящее к большим стоксовым сдвигам, интерпретируется следующим образом. При оптическом возбуждении основное состояние В на диаграмме конфигурационных координат ( рис. 121) переводится в точку А на энергетической кривой возбужденного состояния. [9]
Для оценки роли электрон-фононного взаимодействия проведем предложенное Фрелихом [82] преобразование оператора ( 88 8), чтобы исключить возможно большую часть оператора взаимодействия. [10]
Так как константа электрон-фононного взаимодействия неизвестна, Макинсон [61] исключил ее, выражая WE через У. [11]
 |
Спектры люминесценции ( Ft, - 4At / ПРИ 00 лического расщепления мультиплетов Ftli и f /. [12] |
Изучение этих проявлений электрон-фононного взаимодействия имеет принципиальное значение и для квантовой электроники, так как это взаимодействие определяет многие основные спектроскопические характеристики кристаллических лазерных сред. Среди многих разработанных методов спектроскопии стимулированного излучения [4, 5] метод с использованием ОКГ с КАС занимает особое место. [13]
Для оценки роли электрон-фононного взаимодействия проведем предложенное Фрелихом [82] преобразование оператора ( 88 8), чтобы исключить возможно большую часть оператора взаимодействия. [14]
 |
Схема пьезополупроводнико-вого преобразователя. [15] |
Страницы: 1 2 3 4 5