Случай - слабое поле
Cтраница 1
Случай слабого поля соответствует строгому соблюдению принципа Паули, случай сильного поля имеет место, когда разность энергий между наборами орбиталей ( А) больше, чем энергия спаривания спинов. Вследствие этого вначале полностью заполняется набор нижележащих орбиталей. [1]
Для случая слабого поля, однако, имеется и более жесткое условие. Оно возникает из требования, чтобы член четвертого порядка ( 129 21) был велик по сравнению с квадратичной по производным поправкой к LQ в противном случае этот член потерял бы смысл. [2]
Рассмотрение случая слабого поля ( редкоземельные ионы) во многом аналогично, хотя здесь и есть особенности, связанные с замораживанием - орбитального момента. Выделение на первый план задачи о переходных ионах группы железа оправдывается тем, что влияние кристаллического поля на редкоземельные ионы начинает сказываться только при низких температурах. [3]
Для случая слабого поля, однако, имеется и более жесткое условие. Оно возникает из требования, чтобы член четвертого порядка (129.21) был велик по сравнению с квадратичной по производным поправкой к LQ; в противном случае этот член потерял бы смысл. [4]
Рассмотрение случая слабого поля ( редкоземельные ионы) во многом аналогично, хотя здесь и есть особенности, связанные с замораживанием - орбитального момента. Выделение на первый план задачи о переходных ионах группы железа оправдывается тем, что влияние кристаллического поля на редкоземельные ионы начинает сказываться только при низких температурах. [5]
 |
Расщепление d - y ровня в поле лигандов тетраэдрического комплекса. [6] |
В случае слабого поля электроны заполняют ( как и в свободном атоме) последовательно пять d - орбиталей - сначала по одному, а затем по два. В случае же сильного поля Д большое; тогда сначала полностью заполняются cf - орбитали с низкой энергией, а затем начинают заполняться орбитали с большей энергией. [7]
В случае слабого поля можно считать, что функция распределения / мало отклоняется от постоянного значения - г -, которое она имеет в состоянии равновесия при отсутствии внешних сил. [8]
В случае слабого поля лигандов параметр расщепления является небольшой величиной и различие в энергиях dy - и - орбиталей ДЕ - EI - EI - А будет минимальным, мало отличающимся от исходного энергетического уровня. При этом достигается понижение энергии межэлектронного отталкивания в большей степени, чем незначительный выигрыш энергии при размещении всех электронов на Л - орбитали. [9]
Рассмотрим теперь решения для случая слабого поля. При выводе этих решений будем считать, что пространство почти плоское и метрика почти лоренцова. [10]
Относительные силы линий для разрешенных переходов в случае слабого поля могут быть получены с помощью матричных элементов. [11]
Подобная процедура может быть проведена и в случае слабого поля. Конфигурация ( 3d) 2 дает состояния 3Р и 3F, а расщепление этих состояний получают с помощью трансформационных свойств сферических гармоник Ylm и Ym. Правила отбора для электронных переходов в комбинационном расстоянии ионов лантанидов теперь могут быть уточнены путем использования компонент а. Для перехода F - - Fo ( см. рис. IV-1) основное состояние ( / 0) преобразуется по полносимметричному представлению точечной группы, которое описывает симметрию окружения ионов. [12]
Как легко проверить, излучение гравитационной энергии в случае слабого поля и нерелятивистских скоростей частиц, для которых развивается вся эта теория, ничтожно, ибо у элементарных частиц крайне малы их массы, хотя частоты колебаний велики, у астрономических же объектов, таких, как, например, двойные звезды, несмотря на значительную величину масс, весьма малы частоты. [13]
Уравнение геодезической (3.5.1), совместно с уравнениями Эйнштейна в случае слабого поля (3.2.32), позволяет идентифицировать метрическое поле с гравитационным. [14]
Критерий применимости приближения сильного поля, как и в случае слабого поля, определяется из допущений метода расчета ( раздел VIII. Для случая d2, как это будет показано ниже ( стр. [15]
Страницы: 1 2 3 4