Cтраница 2
Но в случае стержня происходит полное отражение падающей волны, в случае же трубы звуковая волна отчасти выходит наружу; открытый конец трубы является источником шаровых волн в окружающем воздухе. Легко видеть, что отражение звуковой волны у открытого конца трубы будет тем менее заметно, чем больше диаметр трубы. [16]
А ж получим случай стержня с очень податливыми связями, при этом решение упрощается заменой sh А и - kh Ал через Ах, а с / 7 Ах через единицу. [17]
В отличие от случая стержня без упругого основания в рассматриваемой задаче не наблюдается монотонного уменьшения критической силы с увеличением длины стержня. [18]
Как и в случае стержня Гопкинсона, аппаратура Девиса дает правильную запись давления, приложенного к нему, лишь тогда, когда а) напряжение нигде не превышает предела упругости стали и б) давление не изменяется настолько быстро, что длины волн, связанных с импульсом давления, становятся сравнимыми с радиусом стержня. [19]
Но если в случае бесконечного стержня X оставалось совершенно произвольным, то наличие краевых условий, как мы сейчас увидим, накладывает на X определенные требования. [20]
Дюстербен 6) исследовал случай полукругового стержня, подпертого в 3 - 5 точках, и кольца, опертого в 3 - 6 точках. [21]
Так же, как в случае стержня, свободногоог оост, изменение наклона упругой линии при повышенных температурах будет обратно пропорционально изменениям модуля нормальной упругости Е или жесткости стержня. Однако искривление оси стержня будет резко отличаться от первого случая. При рассмотрении изгиба оси стержня следует иметь в виду, что момент Мост приложен на рабочей длине стержня в зоне возникновения асимметричных внутренних остаточных напряжений. [22]
Последняя формула показывает, что в случае симметричного стержня из двух брусьев или ветвей усилия в абсолютно жестких поперечных связях равны полуразности поперечных нагрузок, приложенных к одному и другому брусу. [23]
При этом заметим, что в случае идеально твердого стержня все его поперечные сечения начали бы двигаться одновременно со скоростью vn, в то время как при упругом стержне более удаленные сечения начинают приходить в движение в более поздний момент времени. [24]
Особенно простой вид нормальные функции имеют в случае стержня с опертыми концами. [25]
О ( Ы в задаче о распространении тепла в стержне соответствует случаю бесконечного стержня конечного объема. [26]
Чтобы избежать несущественных, но усложняющих рассуждения вопросоа о знаках изгибающих моментов, ограничимся случаем стержня, ось которого на имеет точек перегиба. [27]
Чтобы избежать несущественных, но усложняющих рассуждения вопросов о знаках изгибающих моментов, ограничимся случаем стержня, ось которого не имеет точек перегиба. [28]
Период основного тона вдвое больше, а частота вдвое меньше, чем в случае стержня той же длины, у кеторого оба конца свободны. [29]
Таким образом, кинематическая картина для бегущих волн смещения, скорости и деформации в случае стержня и струны получается одна и та же. Но с точки зрения течения энергии картина в струне оказывается более сложной, и мы не будем ее рассматривать. Все, что сказано было выше, а также будет сказано дальше относительно течения энергии, относится к продольным волнам в стержне и к аналогичным случаям ( например, волнам в воздухе), но не к струне. [30]