Случай - стержень
Cтраница 3
Другие измерения, в которых использовался метод, аналогичный полярископу Сенармона, показали, что в случае стержня с ориентацией 0, накачиваемого значительно выше порога, имеются две перпендикулярные плоскости поляризации. [31]
Этот результат является следствием того, что боковое перемещение в этом случае невозможно, тогда как в случае стержня было предположено, что продольная деформация сопровождается боковым сужением или расширением. [32]
Если же помимо узловых сил действуют внеузловые нагрузки, то можно рассуждать так же, как и в случае отдельного стержня. Предположим, что все узлы защемлены; тогда, в результате действия внеузловой нагрузки, со стороны наложенных связей возникнут силы реакции. Перечисляя реакции, действующие в узле i, в том же порядке, что и для матрицы Р -, образуем матрицу Р0 /; число элементов этой матрицы совпадает, конечно, с числом степеней свободы узла. [33]
Основным подходом, который будет использоваться в этом направлении, является согласованное решение соответствующих уравнений ( систем уравнений, краевых задач в случае стержня) движения штампов ( системы) и краевых задач о колебании среды. [34]
 |
Длина экстраполяции для черного регулирующего стержня. [35] |
При этом геометрия и размеры реактора, его ядерные характеристики, включая загрузку горючего, а также ядерные характеристики стержня ( в случае серого стержня) известны. Для решения этого трансцендентного соотношения необходимо применить метод последовательных приближений. [36]
Описанная выше последовательность определения напряжений в изогнутом стержне выглядит значительно проще в случае, когда ширина сечения Ь остается постоянной, т.е. в случае стержня прямоугольного сечения, и особенно просто, когда диаграмма растяжения к тому же обладает участком идеальной пластичности. [37]
На рис. 24 представлена величина % для некоторых тел правильной формы при условии, что точка наблюдения достаточно удалена от этих тел и в случае стержня лежит на его оси. [38]
В этом примере ( рис. 4.7) при отклонении стержня от положения равновесия возникает распределенная нагрузка, направленная от положения равновесия, а в случае стержня, лежащего на упругом основании ( см. рис. 4.6), при отклонении от положения равновесия возникают силы qx 12, направленные к положению равновесия. [39]
Кроме того, будем предполагать, что граничные функции / z, / удовлетворяют тем же ограничениям, что и аналогичные функции воздействия в случае стержня круглого сечения. [40]
Интересно отметить, что первая попытка определить время разрушения при вязко-пластическом течении стержня была сделана Хенки [2] еще в 1925 г. Результат Хенки был обобщен в 1933 г. Одквистом [ 31 на случай стержня из вязко-пластического материала с упрочнением. [41]
Величина напряжений при движущейся и неподвижной тележках, а также при металлических и резиновых колесах практически одинакова; характер эпюр напряжений показывает, что опытные кривые более точно отвечают расчетным кривым для случая стержня, а не пучка проволок. [42]
Для стержня прямоугольного поперечного сечения линии уровня и поверхность z F ( х, у) имеют вид, показанный на рис. 5.6, однако получить выражение функции F значительно труднее, чем в случае стержня круглого сечения. В том случае, когда сечение имеет форму прямоугольника, вытянутого в одном направлении так, что одна его сторона во много раз меньше другой стороны ( рис. 5.7, а), с помощью мембранной аналогии легко можно найти приближенное решение. [43]
В этих случаях условия на концах стержня или пластинки изменяются с периодом Т; по достижении установившегося состояния измеряют температуры в определенных точках образца. Случай полуограниченного стержня рассматривается в § 4 гл. [44]
В этих случаях условия на концах стержня или пластинки изменяются с периодом Т по достижении установившегося состояния измеряют температуры в определенных точках образца. Случай полуограниченного стержня рассматривается в § 4 гл. [45]
Страницы: 1 2 3 4