Cтраница 1
Случай сферы весьма прост. [1]
Случай твердой отталкивающей сферы по существу содержится в проведенном рассмотрении. Действительно, устремляя потенциал к бесконечности, мы видим, что при этом для каждого конечного значения V интеграл (46.8) имеет смысл и равен (46.12); ясно, что это равенство останется в силе и при переходе к пределу. [2]
Рассмотрим случай гладкой сферы. [3]
В случае сферы при S 0 249A в поле напряженностью 1 08: рпп ( ч) было найдено значение 2 ( 0 10 0 05) гаусс - C. [4]
В случае сферы возникают только радиальные и кольцевые напряжения. [5]
В случае сферы S2 ориентация, индуцирующая топологию, в точности соответствует выбору образующей в двумерной гомологической группе. [6]
В случае сферы правая часть выражения ( 1) обращается в нуль, поэтому квадруподьный момент характеризует величину отклонения распределения зарядов в ядре от сферической симметрии. [7]
В случае сферы методом обобщенных сферических волн найдено точное значение реакции. Показано, что использование выражения ( 2) приводит к интегро-дифференциальному уравнению движения абсолютно жесткой оболочки. [8]
В случае сферы нахождение функций, входящих в представление общего решения, сводится к решению векторного уравнения Лапласа, которое в отличие от уравнения в декартовых и цилиндрических координатах не распадается на отдельные уравнения относительно компонентов вектора. Для произвольного температурного поля решение задачи о тепловых напряжениях в сфере приводится к решению систем алгебраических уравнений, каждая из которых состоит из четырех уравнений. [9]
В случае сферы нормальное сечение есть окружность большого круга, и если мы за кривую ( L) возьмем какую-либо окружность, начерченную на сфере, то формула ( 55) приводит к очевидному соотношению между радиусами двух упомянутых окружностей ( черт. [10]
В этом случае сферы одинаковой фазы также закреплены, однако в нулевой точке нет источника. Эта собственные колебания бесконечного пространства происходят от интерференцшг двух бегущих волн, одной расходящейся и другой сходящейся, которые встречаются в нулевой точке с противоположными фагами. [11]
Так, в случае сферы доказательство основано на том, что индекс изолированной особой точки гамильтонова векторного поля на плоскости равен единице минус половина числа компонент, на которые линия критического уровня гамильтониана делит окрестность особой точки, и, тем самым, не превосходит единицы. [12]
Законы трения в случае сферы аналогичны тем, которые мы имели в случае цилиндра. [13]
Поверхностные токи в случае сферы радиуса R даются выражениями ( [13], стр. [14]
Аналогично, в случае открытой сферы радиуса г с центром в точке MQ, каждая принадлежащая ей точка М также является для нее внутренней. [15]