Cтраница 1
Вид тензоров a ( v) легко получить, если учесть, что произведения элементов двух разных ( i f j) строк и одного и того же столбца ( /) для всех трех матриц А равны нулю, поэтому и остаются диагональными. [1]
Вид тензоров a ( v легко получить, если учесть, что произведения элементов двух разных ( i. А равны нулю, поэтому а остаются диагональными. [2]
Вид тензора кц при Н0 Qz приведен ранее. [3]
Из вида тензора Т вытекает, что идеальная жидкость изотропна, лишена вязкости и не имеет внутреннего трения. [4]
Из вида тензора г) следует связь между пространственно-временными и цветовыми преобразованиями. [5]
Из вида тензора (1.72) ясно, что интеграл (1.71) пропор-ционален 6im ( ср. [6]
Кстати, вид тензора а ( какие из его компонент отличны от нуля) можно также установить ( или проверить) непосредственно из требования его инвариантности относительно элементов точечной магнитной группы. Такие группы приведены в последней колонке табл. 6.6 для каждой магнитной структуры, определяемой компонентами магнитных базисных векторов, преобразующихся по одному и тому же представлению. [7]
Теперь установим вид тензора энергии-импульса электромагнитного поля. [8]
Для определения вида тензора энергии-импульса частиц необходимо описывать распределение масс в пространстве с помощью плотности массы, аналогично тому, как мы описываем распределение точечных зарядов с помощью нх плотности. [9]
Для определения вида тензора энергии-импульса частиц необходимо описывать распределение масс в пространстве с помощью плотности массы, аналогично тому, как мы описываем распределение точечных зарядов с помощью их плотности. [10]
В заключение найдем вид тензора инерции в случае, когда только одна из координатных осей, скажем, ось г совпадает с одной из главных осей инерции тела. [11]
Представление физических величин в виде сферических тензоров в особенности удобно при вычислении их матричных элементов, так как позволяет воспользоваться для этой дели результатами теории сложения моментов. [12]
Представление физических величин в виде сферических тензоров в особенности удобно при вычислении их матричных элементов, так как позволяет воспользоваться для этой цели результатами теории сложения моментов. [13]
Полученное для nv выражение имеет вид тензора. Такие преобразования координат могут состоять только во введении координатных волн, движущихся в направлении / а. Когда имеются волны, движущиеся только в одном направлении, гравитационная энергия может быть локализована. [14]
В частных случаях для упрощения вида тензоров сопротивления АЦ, Btj, Ctj и Dtj может быть использована симметрия частицы. В качестве примера рассмотрим поступательное движение осесимметричного тела со скоростью U вдоль оси круглой трубы, совпадающей с осью симметрии тела; жидкость, заполняющая трубу, неподвижна. [15]