Солитон

Cтраница 3

Процесс взаимодействия двух солитонов. [31]

Два солитона достаточно отделены друг от друга до столкновения, в середине рисунка сходятся и потом снова разделяются. Тот факт, что траектории каждого солитона в плоскости ( ж, t) не совпадают до и после столкновения, показывает, что каждый из них претерпевает фазовый сдвиг. Заметим, кроме того, что максимум в области столкновения меньше амплитуды большего солитона, что указывает на отсутствие линейной суперпозиции в центре. Уединенные волны после столкновения сохраняют в точности первоначальную форму, и это удивительно, поскольку можно было бы думать, что сильная нелинейность в процессе столкновения разрушит их. [32]

Взаимодействие солитонов в жидко ти с пузырьками газа / Письма в ЖЭТФ. [33]

Периодичность солитонов высших порядков означает, что такие импульсы должны восстанавливать первоначальную форму и спектр на расстояниях, кратных периоду солитона. Такое восстановление наблюдалось для солитонов второго и третьего порядков в экспериментах [40], где длина световода 1 3 км соответствовала примерно одному периоду солитона. [34]

Движение солитона напоминает движение частицы. Его энергия является суммой внутренней и кинетической энергий. Кинетическая энергия пропорциональна квадрату скорости перемещения солитона. Коэффициент пропорциональности называется эффективной массой солитона. [35]

Движение солитонов, возникающих на головах миозиноных молекул, вдоль хвоо - TOII молекул ннутри толстой нити приводит к ее распуханию н перемещению распухшей части центру саркомера. [36]

Большинство солитонов и инстантонов имеет непертурба-тивную природу. Это означает, что они не могут быть получены, если начинать с решений линейной части уравнений поля и рассматривать нелинейные члены по теории возмущений. Если классические решения сами по себе выходят за рамки теории возмущений, то возникающие при этом квантовые эффекты оказываются также непертурбативными. Это не единственные и не первые непертурбативные результаты, имеющиеся в теории поля, но они означают важное продвижение вперед в исследовании квантовых полей. [37]

Графический портрет уединенной волны - солитона. [38]

Амплитуда солитона прямо пропорциональна скорости движения, а ширина - обратно пропорциональна корню квадратному из нее. [39]

Размер солитона равен / 0, как и ожидалось. [40]

Формирование солитона огибающей происходит следующим образом. Выше уже отмечалось, что взаимодействие волн с различной частотой в диспергирующей среде существенно зависит от условий синхронизма. Поэтому, если удалось удовлетворить этим условиям для некоторых частот, то для других частот они не выполняются и эффективность взаимодействия волн, для которых (14.1) не выполняется, мала. Это имеет существенное значение для волновых пакетов, обладающих набором спектральных компонент в узком частотном интервале. Поскольку мы считаем, что равенства (14.1) выполняются лишь для основных частот, то для всех других спектральных компонент они нарушаются. Следовательно в диспергирующей среде эффективность обмена энергией различных спектральных компонент не одинакова. Это ведет к изменению профиля огибающих взаимодействующих пакетов. [41]

Теория солитонов успешно объяснила широкий круг физических свойств ifuc - и транс - ПА. [42]

У отрицательных солитонов амплитуда гораздо меньше, чем у положительных, и поэтому их трудно обнаружить в присутствии положительных, амплитуда которых значительно превышает среднюю толщину пленки. [43]

Для фундаментального солитона ( N 1) длительность возрастает, если е 0; в случае N 1 / 2 солитон вообще не образуется. С другой стороны, если е 0, то импульс сужается. [44]

Квантование фермионных солитонов рассматривается отдельно в гл. Там мы увидим, что, несмотря на это отличие, используются многие аналогичные методы с необходимой заменой знака. [45]

Страницы: 1 2 3 4