Cтраница 1
Коммутационное соотношение, соответствующее выражению (12.11.11) для неравных времен, более сложное. [1]
Коммутационное соотношение ( П48) между В ( А) иВ ( / О заслуживает особого комментария. [2]
Коммутационные соотношения для групп SU ( 2) и SO ( 3) одинаковы. В общем случае обертывающая алгебра для произвольной ( операторной) группы Ли определяется кг. [3]
Пространственно-временные локальные коммутационные соотношения более формальны. [4]
Термин коммутационные соотношения был придуман Дираком и заменил принятый в то время термин перестановочные соотношения. Дирак считал, что перестановками физики называют перестановки координат в системе многих тел. [5]
Такие коммутационные соотношения внутренне противоречивы. Но эти проблемы возникают только в том случае, если имеется по меньшей мере четыре у-матрицы. [6]
Это коммутационное соотношение однако, оказывается слишком жестким и не охватывает ряд физически важных случаев. [7]
Эти коммутационные соотношения имеют тот же вид, что и в случае скалярного поля, и их можно рассматривать как коммутационные соотношения для операторов уничтожения и рождения фотонов. [8]
Эти коммутационные соотношения хорошо известны из теории гармонического осциллятора в представлении Фока. [9]
Эти коммутационные соотношения как раз и определяют структуру продолжения. Они образуют некоторую неполную алгебру. Накладывая дополнительные ограничения на ее образующие, можно получить некоторую полную подалгебру, поиск различных реализаций которой и приводит, в частности, к построению преобразований Беклун-да. В работе [94] были изучены одномерные реализации этих коммутационных соотношений в дополнительном предположении о полиномиальной зависимости ( степени не выше второй) порождающих элементов этой подалгебры от псевдопотеициалов, а также некоторые ее двумерные реализации. [10]
Установить коммутационные соотношения для этих операторов друг с другом и с гамильтонианом. [11]
Это важное коммутационное соотношение между X и К, которые являются основными операторами квантовой механики. Большинство других операторов квантовой механики выражается в виде функции от X и & fiR, где Л - постоянная Планка. [12]
Знание коммутационных соотношений, которым удовлетворяют инфи-нитезимальные операторы непрерывной группы, оказывается достаточным для нахождения всех неприводимых представлений группы. [13]
Из гейзенберговских коммутационных соотношений (2.1) получаем коммутационные соотношения для операторов L, отвечающих компонентам углового момента. [14]
В коммутационных соотношениях для Ат и рт фигурируют члены, отличающиеся от величин в обычных коммутационных соотношениях с б-функциями. Но эти члены не зависят от Ат и рт и не приводят к новым усложнениям. Сами величины Ат и рт инвариантны относительно преобразования калибровки, и при калибровочных преобразованиях изменяется лишь AL. Мы схематически изобразили на фиг. Средняя часть этой фигуры изображает поперечные части обоих полей Л, общие для них обоих. Две боковые полосы изображают различные продольные части этих полей. [15]