Cтраница 2
Так как коммутационные соотношения при переходе к другим представлениям не изменяются, то полученное соотношение справедливо всегда. [16]
Рассмотрим некоторые коммутационные соотношения, с которыми связаны основные результаты Буля и его последователей. [17]
Здесь использованы коммутационное соотношение [ - А, А ] - 2А и положительность оператора - А. [18]
Так как коммутационные соотношения при переходе к другим представлениям не изменяются, то это соотношение справедливо всегда. [19]
Но эти локальные коммутационные соотношения, конечно, более сильные и приводят к далеко идущим следствиям. До сих пор, насколько известно, нет никаких теоретических аргументов против локальных соотношений (3.14) для временных компонентов. [20]
Аналогично переписывается первое коммутационное соотношение. [21]
Очевидно, что коммутационные соотношения ( 1) выполняются. [22]
Таким образом, коммутационные соотношения ( и кинематическая часть лагранжиана) инвариантны относительно - преобразования. [23]
В таких обозначениях коммутационное соотношение ( 1) справедливо для всех систем. [24]
Также легко вычислить одновременные коммутационные соотношения для аксиальных А цли векторных V токов и полей. [25]
Интересно, что введенные коммутационные соотношения, будучи продуктом чисто классической теории, напоминают коммутаторы, использованные для квантования пространства-времени Снайдером, но теперь уже в пространстве импульсов. Таким образом, можно утверждать, что в присутствии гравитационного поля или сил инерции ( в этом аспекте действует эквивалентность) квантовомеханиче-ские компоненты наблюдаемых энергии и импульса не могут быть измерены одновременно. [26]
В работе рассматриваются основные коммутационные соотношения, которые появились в середине XIX века в связи с разрабатывавшимися в Великобритании символическими методами решения дифференциальных уравнений с переменными коэффициентами. [27]
Прямым следствием этих коммутационных соотношений является существование отдельных уравнений эволюции для f ( t) и f ( t): подмножества f и. [28]
Решения для этих коммутационных соотношений, такие же, как для (3.62), (3.63) и (3.67), получены в приложении к разд. Было показано, что для любого действительного числа х и любого целого или полуцелого j0 существует пространство неприводимого представления, которое редуцируется по алгебре углового момента как (4.44) су, оо. [29]
Какое предположение помимо коммутационных соотношений Гейзенберга было использовано при этом выводе. [30]