Коммутационное соотношение
Cтраница 3
Здесь и далее все коммутационные соотношения приведены к единому виду: в левой части стоит произведение двух матричных элементов, в правой части - линейная комбинапия вштричных элементов с коэффициентами, имеющими ( A - ja) Б знаменателе. [31]
Отложив более строгое обсуждение коммутационных соотношений до следующего параграфа, рассмотрим сначала стандартную процедуру вторичного квантования и интерпретацию квантованного поля 1 э в терминах частиц. [32]
В Приложении приводится сводка классических и квантовых коммутационных соотношений меаду матричными элементами матриц перехода для конечного, полубесконечного и бесконечного интервалов. [33]
Только операторы - удовлетворяют коммутационным соотношениям для обычного углового момента. Этот результат является прямым следствием того факта, что не коммутируют с вращающимися осями fj, которые появляются в определении &. [34]
Последнее соотношение совпадает с коммутационным соотношением между операторами координаты и импульса в квантовой механике с одной степенью свободы. [35]
Оказывается, если интересоваться коммутационными соотношениями только при то формулы ( 2.3.4 - 6) можно рущественно упростить. [36]
Ясно что предположения об одновременных коммутационных соотношениях ( OBKQ для токов должны играть важную роль при определении амплитуд в области высоких энергии. Поведение амплитуд при больших импульсах связано с поведением соответствующих токов на малых расстояниях. [37]
Исходным пунктом такой теории являются коммутационные соотношения для величин, описывающих метрику. [38]
Решение, ( а) Коммутационное соотношение получается прямым вычислением. [39]
Поскольку уравнение (10.93) линейно, коммутационные соотношения здесь роли не играют, так что величину Ъ, по крайней мере формально, можно рассматривать как классическую переменную. [41]
Ясно, что, используя коммутационные соотношения (1.5.13), можно представить любое произведение операторов а, а в виде линейной комбинации нормальных произведений. [42]
Основными объектами алгебры токов являются одновременные коммутационные соотношения для токов, участвующих в слабых и электромагнитных взаимодействиях адронов. Поэтому в книге подробно разъясняется, что схема Гелл-Мана применима только для коммутаторов временных компонент токов. Однако в процессе изложения делаются различные предположения также о коммутаторах для пространственных компонент, и именно эти предположения наиболее рискованны. Обсуждение их здесь не приводится. Отметим лишь, что коммутационные соотношения приводят к правилам сумм для матричных элементов некоторых операторов. Возникающие при этом матричные элементы обычно недоступны для измерений, поэтому требуется известная изобретательность, чтобы извлечь полезные физические результаты. Для этого часто вводят дополнительные предположения и различные приближения. При оценке этих приближений мнения часто расходятся. Одни выражают удивление, как можно доверять результатам, когда, скажем, бесконечная сумма обрывается на первом или втором члене, выбранном более или менее произвольно. Но даже в лучшем случае не следует ожидать большой строгости результатов. Конечно, некоторые из них вполне надежны и, хотя это является вторжением в тему лекций, профессора Гросса, здесь мы обсудим правило сумм Адлера для нейтринных реакций как пример не зависящей от моделей проверки предположений Гелл-Мана. [43]
Можно задать вопрос: Насколько однозначно коммутационные соотношения (1.35) определяют оператор J. Нетрудно убедиться, что полной однозначности нет. [44]
Доказывается эта лемма с помощью коммутационных соотношений (I.I), выписанных в блочном вида. [45]
Страницы: 1 2 3 4