Когерентное состояние

Cтраница 2

Достижение когерентных состояний в многофазной геосреде связано с условиями стабильности и большими отрезками времени. На каждой фазе геосреды формируется свое неустойчивое равновесие, которое имеет различные каналы потери равновесия, определяемые бифуркационной диаграммой, имеет место также суперпозиция КС с их динамикой. [16]

Свойства когерентных состояний мы обсудим на простейшем примере системы с одной степенью свободы. Обобщение на произвольную бозе-систему не представляет особых затруднений и будет дано позже. [17]

Вместо сложного когерентного состояния, с обратимой эволюцией во времени, мы получаем набор одночастичных волновых пакетов со случайной необратимой эволюцией. Необратимость возникает на временах, больших среднего времени столкновений, а само различие волновых функций замкнутых и открытых систем может иметь гораздо более сложную пространственно-временную структуру. [18]

Хотя каждое когерентное состояние vf) и г; ) отдельно можно интерпретировать классически, сопоставив ему оптическое поле с определенной комплексной амплитудой у или у, суперпозиционное состояние ф) не имеет классической интерпретации. Оно не описывает поле, получаемое в результате физической суперпозиции или интерференции двух оптических полей, которое будет обсуждаться ниже, а представляет собой типично квантовомеханическое состояние. [19]

Сначала рассмотрим когерентное состояние ( 3) и вакуумное состояние 0), попадающие на светоделитель в правом нижнем углу. [20]

Распределение фотонов р ( п в когерентном состоянии. а 2 0 1 ( а. а 2 1 ( б. [21]

Множество всех когерентных состояний а) является полным множеством. [22]

В случае когерентного состояния а) большой амплитуды, то есть 1, рассматриваемое ядро можно существенно упростить. [23]

Преимущества представления когерентных состояний становятся очевидны при работе с квантовомеханическими операторами. Как мы увидим, такие операторы могут быть представлены функциями комплексных переменных, которые отражают все квантовые свойства динамических переменных. В статистической механике особую важность приобретает то обстоятельство, что аналогичное представление может быть введено также и для статистических операторов. Обобщение на многочастичные бозе-системы оставим читателю в качестве упражнения. [24]

Схема балансного го. [25]

В случае исходного когерентного состояния 1) с амплитудой а, где а - собств. [26]

Знакомясь с когерентными состояниями, удобно сосредоточить наше внимание сначала только на одной k, s - моде электромагнитного поля. Поэтому, исходя из предположения, что мы рассматриваем только одну моду, упростим наши обозначения и отбросим пока индекс моды. [27]

Лишь в когерентном состоянии, когда 51, мы получаем осциллирующее выражение, которое при обращении преобразования Фурье даст ( - функцию. Однако даже в общем случае, несмотря на расходящееся подынтегральное выражение, мы можем формально определить обратное преобразование Фурье подобно тому, как это было проделано для фоковского состояния. [28]

Основной метод использует когерентные состояния) как базис для описания полей излучения. Кратко рассмотрим основные особенности этого метода описания применительно к интересующим нас задачам. [29]

Иными словами, когерентные состояния являются собственными состояниями оператора уничтожения. Это свойство имеет место как в импульсном, так и в координатном представлении. Именно это свойство и позволяет связать Фког с явлением оптической когерентности ( см., например, Клаудер, Сударшан ( 1970), гл. [30]

Страницы: 1 2 3 4