Cтраница 1
Собственные состояния оператора М2 в первично-квантованной теории суперструн строятся с помощью операторов рождения а - и 6-осцилляторов, действующих на волновые функции нулевых мод. [1]
Пространство собственных состояний оператора Н0 с собственным значением Е1оо описывает состояние атома гелия, в котором один электрон находится в низшем состоянии ( п 1, / 0, / з 0), а другой только что освободился из атома гелия. [2]
Понятие собственных состояний оператора обращения времени 0, если вводить его по аналогии с собственными состояниями линейного оператора инверсии П, является поэтому в общем не очень разумным. [3]
Если физические состояния являются собственными состояниями оператора Н ( что подтверждается всеми экспериментальными данными), то векторы физических состояний не принадлежат ни к 2 t -, ни к fJ b2 s2, а являются линейными комбинациями с малой компонентой в одном из этих пространств и большой в другом. Как и в случае атома водорода, это приближение оказывается очень удачным. [4]
Стационарные состояния всегда являются смесями собственных состояний оператора энергии Я. [5]
Начальное состояние РП не является собственным состоянием оператора энергии РП, волновая функция РП не остается без изменения. [6]
Отсюда следует, что в противоположность собственным состояниям оператора чисел заполнения глауберовские состояния не ортогональны. Они образуют избыточную систему; функции ос связаны между собой определенными соотношениями. [7]
При этом состояния квантовой системы являются собственными состояниями операторов F2 и Fz. Общий спин системы может принимать одно из нескольких значений. Каждый мультиплет состоит из IF 1 подуровней с различными значениями рг. Часто необходимо знать значение I S ( электронно-ядерное сверхтонкое взаимодействие) или L-S ( спин-орбитальное взаимодействие) для взаимодействующих состояний. [8]
Иными словами, когерентные состояния являются собственными состояниями оператора уничтожения. Это свойство имеет место как в импульсном, так и в координатном представлении. Именно это свойство и позволяет связать Фког с явлением оптической когерентности ( см., например, Клаудер, Сударшан ( 1970), гл. [9]
Видно, что ф) является собственным состоянием оператора полного числа фотонов п с собственным значением 1 и, следовательно, представляет собой однофотонное состояние. [10]
Первое уравнение показывает, что ос есть истинное собственное состояние оператора уничтожения. Следует иметь в виду, что а не является эрмитовым оператором и не может рассматриваться как наблюдаемая с вещественными собственными значениями. Второе уравнение служит условием нормировки для ос. [11]
Очевидно, что состояния 0т) являются собственными состояниями оператора ф с собственными значениями вт. [12]
Если ЕЬ - энергия невозмущенной системы в &-том собственном состоянии оператора Н0 и если вероятность нахождения системы в fe - том состоянии равна а г 2, то средняя энергия непосредственно после снятия возмущения должна быть равна [ см. уравнение ( Д-2 а) на стр. [13]
Если состояние) ( я) - не чистое собственное состояние оператора А, то каждое измерение переводит частицу в другое состояние. Но имея достаточное количество частиц в одинаковом исходном состоянии и произведя измерение последовательно над каждой, можно получить значение ( Я) в исходном состоянии со сколь угодно большой точностью. Это значение вполне воспроизводимо, но, разумеется, надо выполнять измерения не над теми частицами, которые ему уже подвергались, а над свежей порцией частиц, находящихся в том же состоянии, какое было перед первой серией измерений. [14]
Отсюда следует, что оператор aks, действующий на собственное состояние оператора nks, приводит к увеличению соответствующего собственного значения на единицу. Значение нормировочной константы легко определить. [15]