Мессбауэровский спектр

Cтраница 1

Мессбауэровский спектр для FeH2 ( CO) 4 был снят при - 196 С [44], 6 0 085 мм / с, AQ 0 615 мм / с. [1]

Зависимость оараметра элементарной ячейки от концентрации х в системе шпинелей Fe2 Fe 3 Gr2 - xC 4 [ 481.| Диаграмма катионного распределения в системе шпинелей Fe [ FexCr2 - x ] O4. [2]

Мессбауэровские спектры показывают, что граница между 1 - й и 2 - й областями соответствует началу перехода ионов Fe2 в В-узлы. [3]

Мессбауэровские спектры были разложены на три компоненты. Компоненты BI и В2 относятся к ионам Fe3 ( B) с магнитными моментами, параллельными приложенному полю. Третья компонента принадлежит ионам Fe3 с моментами, антипараллельными внешнему полю. Однако при больших концентрациях, когда ионов железа в А-подрешетке уже практически нет, было найдено, что интенсивность третьей компоненты при изменении х от 0 60 до 0 90 возрастает. [4]

Мессбауэровские спектры для TTN приведены на рис. I, а и б для Srf Vv уз03 и риСф 4а дляСогРе Лл / Рз СпекгРы состоят из шести линий сверх тонкого расщепления, обусловленных магнитным дипольным и электрическим квадрупольньш взаимодействиями. Величины эффективных магнитных полей в Зъ ег /, W 3 D при - 196 и 25 равны 505 10 и 355 10 кэ соответственно. [5]

Влияние концентрации Fe на время релаксации в порошкообразных поглотителях при 78 К. [6]

Мессбауэровский спектр 14 4 кэв перехода B7Fe в металлическом состоянии ( рис. 3.14) представляет собой простой пример чисто ядерного зееман-эффекта. Квадрупольное расщепление ядерных энергетических уровней отсутствует из-за кубической симметрии решетки железа. [7]

Мессбауэровские спектры показывают присутствие двух магнитных сверхтонких структур, соответствующих Н 223 и 206 кэ. Квадрупольные расщепления составляют 0 11 0 01 и 0 10 0 01 см / сек соответственно. При наложении внешнего магнитного поля, достаточного для достижения насыщения намагниченности, линии в спектре расширяются. Было обнаружено, что интерметаллическое соединение VFe2 - ферромагнетик с температурой Кюри 195 К. Величина Нп необычайно низка: она равна 20 кэ при комнатной температуре и 65 кэ при - 195 К. [8]

Резонансное поглощение ядрами 67Fe у-излучения с энергией 14 4 кэв ( распад 57Со в кремниевом образце п-типа, 0 01 ом-см, чисто приготовленном. [9]

Мессбауэровский спектр 67Fe в кремнии исследован введением 57Со в монокристалл кремния. В спектре видна сильная линия - 0 0012 0 0003 см / сек ( относительно изото-пически обогащенного РеК / ( СМ) г, 2Н2О как поглотителя) и дополнительная слабая линия 0 054 0 005 см / сек. В противоположность предварительному сообщению не было обнаружено существенного различия в мессбауэровских спектрах кремния п - и р-типов. Это показывает, что железо, получающееся после распада кобальта в кремний, электрически инертно. [10]

Мессбауэровский спектр при 120 К имеет магнитное сверхтонкое расщепление, тогда как при 300 К наблюдаются только две линии. Это явление может быть объяснено кинематическим сужением из-за быстрой, по сравнению с прецессией спина ядра, релаксации спинов антиферромагнетика. [11]

Мессбауэровские спектры обнаруживают наличие ионов Fe2 в двух типах состояний с различным числом соседей и с разной симметрией окружения. [12]

Мессбауэровские спектры показывают наличие и магнитного, и квадрупольного взаимодействия; FeF2 - антиферромагнетик с Тс 79 К. [13]

Мессбауэровский спектр FeF2 проанализирован Абрагамом и Боутроном [151], показавшими, что благодаря орторомбическому искажению орбитальное основное состояние иона Fe2 образовано линейной комбинацией dxz-yz - и ос ( г2 - волновых функций. Примечательно отсутствие температурной зависимости квадрупольного расщепления в рассматриваемом соединении; это согласуется с пренебрежимо малым смешиванием из-за спин-орбитального взаимодействия основного орбитального состояния с более высоко расположенными орбиталями. [14]

Мессбауэровские спектры, снятые в интервале температур от 1 5 до 530 К, обнаруживают сильную температурную зависимость квадрупольного расщепления. [15]

Страницы: 1 2 3 4