Cтраница 1
Виттена - Сандера) и тем выше фрактальная размерность образуемого кластера. Однако расчеты показывают ( см. табл. 3.1 и 3.2, а также [76, 85]), что эта зависимость довольно слабая. Другой фактор, влияющий на структуру образуемого кластера, - вращательная диффузия кластера. Увеличение вращательной диффузии кластера приводит к захвату частицы или кластера краями кластера и поэтому способствует уменьшению фрактальной размерности образуемого кластера. [1]
Виттена - Рабиновича, проверенное ( и при необходимости дополненное) данными точного подсчета, если представляющие интерес энергии очень малы. Обобщенный метод наибыстрейшего спуска, по-видимому, предоставляет наибольший простор для развития моделей, содержащих ангармонические колебания и заторможенные или нежесткие вращения. [2]
Виттена, с математической точки зрения не определен, ( Ради справедливости следует отметить, что физики уже давно успешно работают с интегралами такого типа, в частности, с так называемыми фейнмановскими интегралами по траекториям. [3]
Следуя Виттену, Диграафу, братьям Верлинде, Дубровину, Кричеверу и др., мы изложим систему аксиом для специального случая двумерной топологической квантовой теории поля в отсутствие гравитационного поля. [4]
Зайберга - Виттена с инвариантом Громова. Эта формула дает другой способ вычисления инварианта Громова. На приведенных фактах и был основан энтузиазм относительно уравнений Зайберга - Виттена. [5]
Весса-Зумино - Виттена будет представлять собой обычный интеграл по четырехмерному пространству-времени от локального лагранжиана. [6]
Уравнения Зайберга - Виттена впервые появились в 1994 г. в работе Зайберга и Виттена. Эта работа была физическая, но в том же 1994 г. вышла статья Виттена, где он наметил математические применения найденных уравнений. Уравнения Зайберга - Виттена немедленно оказались в центре внимания математиков, прежде всего 4-мерных топологов, поскольку с их помощью удалось построить новые гладкие инварианты 4-мерных многообразий, которые получили название инвариантов Зайберга - Виттена. Оказалось, что они содержат ту же информацию, что и введенные ранее полиномы Дональдсона. С другой стороны, уравнения Зайберга - Виттена абелевы и потому вычислять инварианты Зайберга - Виттена удобнее и проще, чем инварианты Дональдсона. Помимо этого выяснилось, что инвариант Громова 4-мерных симплектических многообразий ( который, грубо говоря, равен числу псевдоголоморфных кривых в заданном топологическом классе) тоже может быть выражен через инварианты Зайберга - Виттена. [7]
Уравнения Зайберга - Виттена на 4-многообразиях. [8]
Функционал Зайберга - Виттена - это функционал, который является 4-мерным аналогом функционала Гинзбурга - Ландау. [9]
Уравнения Зайберга - Виттена на сим плектических 4-многообра-зиях. [10]
Для функционала Зайберга - Виттена имеется аналог преобразования Богомольного, что позволяет немедленно написать уравнения для его минимумов. [11]
Уравнения, определяемые функционалом Зайберга - Виттена, не будут зависеть от метрики, а только от Spinc-структуры. [12]
Прежде всего, что такое уравнения Зайберга - Виттена. Пусть X - компактное четырехмерное ориентируемое риманово многообразие, снабженное Spmc - структурой. Spmc - структура - замечательная дифференциально-геометрическая конструкция, которая, как оказалось, является адекватным инструментом для работы с четырехмерными римановыми многообразиями. [13]
Общим моментом всех этих подходсз являются тождество Сена - Виттена и восходящий к Виттену способ его применения. [14]
Вычисление постоянных для расчета N ( E) по Виттену - Рабиновичу не представляет труда, за исключением того, что числа, с которыми приходится оперировать, иногда настолько велики, что вызывают переполнение ячейки памяти машины. Такие трудности просто преодолеваются введением масштабных множителей; например, с произведением E. [15]