Cтраница 2
При аппроксимации вихревой пелены парой дискретных вихрей теоретический расчет потока оказывается довольно простым [34-36], однако результаты расчетов плохо согласуются с экспериментальными данными. Теория крыла малого удлинения Манг-лера и Смита наиболее полно отражает особенности, обнаруженные экспериментально. [16]
Локальная аппроксимация вихревого слоя системой дискретных вихрей / / Журн. [17]
Заменим профиль н механизацию системой присоединенных дискретных вихрей аналогично тому, как это делается и обычной стационарной задаче. [18]
Непрерывно сбегающий вихревой слой заменим системой дискретных вихрей. [19]
К выбору контрольных точек в методе дискретных вихрей / / Журн. [20]
Это позволяет строить рс-теине с помощью метода дискретных вихрей ( МДВ), поле скоростей которых автоматически удовлетворяет уравнению неразрывности. Вихревые модели несущих поверхностей конструируются с использованием теоремы о сохранении циркуляции. Свободные вихри движутся имеете с жидкими частицами, что автоматически обеспечивает выполнение дннамнчестго условия о непрерывности давления на вихревом следе. Остается удовлетворить требованию о непротекапии поверхности Tc. Чаплыгина - Жуковского ( требованию о конечности скоростей) на кромках. Принципиальная простота метода позволила быстро получить много эффективных решении на ЭВМ средней производительности. Это объясняется п тем, что, решая задачу, прнж-дптся следи гь пе за каждой частицей газа, как в общем случае, а только ш присоединенными свободными вихрями. [21]
В последующем пелена разрушается и происходит концентрация дискретных вихрей в сгустки конечных размеров. При этом формируются устойчивые вихреобразования и распадаются неустойчивые. Этт процесс периодически повторяется. [22]
Настоящая книга посвящена развитию и приложению метода дискретных вихрей ( МДВ) к расчету нелинейных характеристик топких крыльев. Все модели основаны на схеме идеальной несжимаемо жидкости. Несущие поверхности заменяются системами присоединенных и свободных вихрей. Первые неподвижно скреплены с поверхностями, вторые движутся вместе с частицами жидкости. Рассматриваются как стационарные, так и нестационарные задачи обтекания. [23]
Таким образом, хотя имеется подтверждение существования дискретных вихрей в следе при сверхзвуковых скоростях, уменьшение их интенсивности таково, что след почти но обнаруживает свойств полностью развитой вихревой дорожки. [24]
Эти результаты были получены самым простым методом дискретных вихрей. [25]
На рис. 3.1, б приведена схема расположения дискретных вихрей, заменяющих профиль п его след, п контрольных точек, в которых выполняются граничные условия задачи. [26]
Данный подход аналогичен рассмотренному в предыдущем разделе методу дискретных вихрей. [27]
В первый момент ( г 1) положение всех дискретных вихрей, в том числе и свободного § ( 1) 1, известно. При этом циркуляция свободных вихрей, сошедших с профиля, остается неизменной во времени. [28]
Далее будут приведены результаты численных экспериментов по проверке работоспособности метода дискретных вихрей. Особое внимание уделяется совместному анализу расчетных и экспериментальных данных. В конце книги формулируются общие принципы метода в той трактовке, которая была выработана авторами. [29]
В результате такого разбиения профиля все контрольные точки ока-зынаются расположенными посередине между соседними дискретными вихрями. В соответствии с принципом размещения дискретных вихрей и контрольных точек на профиле определим координаты характерных точек для плоской пластины. [30]