Cтраница 3
При этом оказывается, что если общее число тех и других нечетное, то наши частицы подчиняются статистике Паули-Ферми; если же оно четно, - то статистике Бозе-Эйнштейна. [31]
Взаимодействия переносятся квантами калибровочных полей, которые имеют спин 1 ( глюоны, фотоны, промежуточные бозоны) или 2 ( гравитоны) и, стало быть, подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна. [32]
Так как кванты неразличимы и так как число квантов, приходящихся на данный осциллятор, не ограничено, то задача аналогична той, с которой мы уже встретились при обсуждении статистики Бозе-Эйнштейна. [33]
Приведенная уточненная формулировка запрета Паули принадлежит Дираку 1 который дал весьма простое доказательство того факта, что антисимметричные функции ( амплитуды) приводят к статистике Паули-Ферми, а симметричные - к статистике Бозе-Эйнштейна. [34]
Так как ядро дейтерия состоит из двух элементарных частиц-протона и нейтрона, в то время как ядро водорода состоит только из протона, то на основании изложенного ясно, что ядра дейтерия должны подчиняться статистике Бозе-Эйнштейна; иными словами, собственная функция в этом случае должна быть симметричной. Ядерный спин дейтерия равен единице, и поэтому соответствующие множители равны 6 для орто - и 3 для пара-состояний. [35]
В случае статистики Бозе-Эйнштейна решать вариационную задачу бессмысленно - очевидно, что вероятности всех наборов чисел заполнения равны. [36]
Такая квантовая статистика - статистика Бозе-Эйнштейна - приводит к согласным с опытом результатам при подсчете теплоемкости тел при низких температурах и при выводе закона излучения Планка из распределения энергии между световыми квантами. [37]
Такой метод применяется в статистике Бозе-Эйнштейна, разработанной первоначально Бозе для световых квантов и примененной Эйнштейном для молекул газа. [38]
Если температура не слишком низка или давление не слишком велико, в знаменателе можно пренебречь - 1 по сравнению с первым членом. Тогда распределение, основанное на статистике Бозе-Эйнштейна, сводится к классической форме. [39]
Имеется еще одна область исследований, оказавшая глубочайшее влияние на проблему гелия, причем значение полученных в этой области результатов нисколько не уступает значению любых отмеченных выше исследований. В противоположность Не, подчиняющемуся статистике Бозе-Эйнштейна, Не3 имеет нечетное число нуклонов и подчиняется поэтому статистике Ферми-Дирака. [40]
Имеется еще одна область исследований, оказавшая глубочайшее влияние па проблему гелия, причем значение полученных it этой области результатов нисколько но уступает значению любых отмеченных въцде исследований. В противоположность Не4, подчиняющемуся статистике Бозе-Эйнштейна, Не3 имеет нечетное число нуклонов и подчиняется поэтому статистике Ферми - Дирака. [41]
В данной книге рассмотрена лишь статистика Больцмана. На самом же деле многие частицы следует описывать статистиками Бозе-Эйнштейна или Ферми-Дирака. К счастью, при столь высоких температурах и низких давлениям, с которыми обычно приходятся иметь дело, все эти три статистики эквивалентны. [42]
Эта величина не очень велика. Можно предполагать, что вырождение газа в соответствии со статистикой Бозе-Эйнштейна было бы заметным при высоких давлениях, но в таких условиях обычные отклонения от поведения идеальных газов будут значительно преобладать над отклонениями, обусловленными вырождением. Другим возможным путем является понижение температуры ниже точки кипения, однако при этом давление газа понижается и степень вырождения уменьшается. [43]
Все элементарные частицы, как и ядра, имеющие нечетное число нуклонов, подчиняются статистике Ферми - Дирака. Ядра, имеющие четное число нуклонов, напротив, подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна. [44]
Благодаря различным статистическим весам состояний интенсивности линий во вращательной структуре полосы чередуются. При этом, если более интенсивны четные состояния, то ядра подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна, если нечетные - статистике Ферми - Дирака. [45]