Cтраница 3
При изложении обоснований классической статистики мы рассматриваем с самого начала статистическое распределение для малых частей систем ( подсистем), а не для замкнутых систем в целом. Такой метод как раз соответствует основным задачам и целям физической статистики и позволяет полностью обойти вопрос об эргодической или аналогичных гипотезах, в действительности не существенный для этих целей. [31]
Ньютона и положений классической статистики. [32]
С точки зрения классической статистики каждая новая ли - нейная комбинация соответствовала новому состоянию системы, так что число различных состояний совпадает с числом различных комбинаций. Новая статистика считает, однако, все состояния, которые получаются друг из друга простой перестановкой частиц, одинаковыми. Поэтому волновая функция какого-либо состояния не должна изменяться при перестановке частиц или в крайнем случае может измениться только ее знак поскольку лишь квадрат модуля волновой функции допускает непосредственную физическую интерпретацию. [33]
Этот общий результат классической статистики носит название теоремы о равномерном распределении кинетической энергии по степеням свободы. [34]
Обсуждая пределы применимости классической статистики, мы считаем гаэ идеальным при всех рассматриваемых условиях. Допускается, что и при высоких плотностях взаимодействие между частицами пренебрежимо мало. [35]
Обсуждая пределы применимости классической статистики, мы считаем газ идеальным при всех рассматриваемых условиях. Допускается, что и при высоких плотностях взаимодействие между частицами пренебрежимо мало. [36]
Количественный вывод в классической статистике был дан Лоренцем ( И. [37]
Так как в классической статистике скорости молекул входят в выражение свободной энергии аддитивным образом и поэтому оказываются несущественными для определения агрегатного состояния или химического строения, мы можем ограничиться рассмотрением одной лишь конфигурационной части свободной энергии. Ограничение области интегрирования расположениями, соответствующими правильной кристаллической структуре, не представляет при этом никаких затруднений, если тип решетки считается заданным. [38]
В то время как классическая статистика, результатом которой является гауссово распределение, уже приносит свои плоды в технологическом прогнозировании, о будущих применениях методов статистической механики или даже квантовой механики ( перемещение технологии скорее следует рассматривать как квантовый, а не как непрерывный процесс) можно высказывать лишь предположения. Если классическая статистика имеет дело с большим числом однородных объектов, то статистическая механика - в том виде, как она введена в физику Больцманом и Гиббсом в конце XIX и начале XX вв. V молекулами имеет фазовое пространство с шестью измерениями. Движению всего объема газа тогда соответствует траектория некоторой точки в этом шестимерном фазовом пространстве. [39]
В случае полного ансамбля классической статистики роль i и Wi в (7.1) играют соответственно ячейка фазового пространства и вероятность р ( д, р) нахождения в ней системы. [40]
А С 1 соответствует классической статистике, а А 1 - характерно для вырождения. [41]
Достаточно разреженный ( подчиняющийся классической статистике) парамагнитный газ, содержащий N 1010 молекул, находится в магнитном поле с индукцией В 50 тл при температуре Г 5 К. [42]
Возвращаясь к аналогии с классической статистикой, отметим, что передаточная функция соответствует регрессионному коэффициенту, а когерентность - квадрату коэффициента корреляции. [43]
Переходя к формулированию основной задачи классической статистики, мы должны, прежде всего, ввести понятие фазового пространства, которым нам придется в дальнейшем постоянно пользоваться. [44]
Значение е, определенное методами классической статистики ( гл. [45]