Сфера - эвальд
Cтраница 1
Сфера Эвальда пересекает ряд колец, образованных в обратном пространстве точками обратной решетки произвольно ориентированных кристаллов при условии, что все их оси с параллельны. [1]
 |
Метод ДОБЭ. ( а Геометрия эксперимента. Узкий параллельный пучок электронов падает на ровную поверхность монокристалла почти под углом ф - 90. ( Ь Построение сферы Эвальда в методе ДОБЭ. [2] |
Так как сфера Эвальда слишком велика в экспериментах ДОБЭ, то для того, чтобы найти расположение стержней обратной решетки в 3-мерном пространстве и, таким образом, определить элементарную ячейку, необходимо изменить дифракционную геометрию. [3]
Так как сфера Эвальда поворачивается вокруг линии 0 - h, она будет проходить через другие, несистематические отражения через различные произвольные интервалы. Когда сфера Эвальда близка к любому несистематическому отражению, возникнет определенная тг-волновая ситуация, которую следует рассматривать соответствующим образом. Если же сфера Эвальда недостаточно близка к точке обратной решетки, возникнет слабый пучок, который можно трактовать практически так же, как в случае слабого несистематического ряда. [4]
Используя построение сферы Эвальда и обратной решетки, рассмотрим, какая дифракционная картина на рентгенограмме должна получиться при съемке простейшего кубического монокристалла методом вращения. Рентгенограмму вращения обычно снимают при таком положении кристалла, когда ось вращения совпадает с одной из главных кристаллографических осей образца и перпендикулярна падающему пучку рентгеновских лучей. Начало координат обратной решетки, жестко связанной с кристаллом, обычно выбирают произвольно. [5]
Геометрическое построение сферы Эвальда показывает далее, что углы дифракции для электронных пучков очень малы, порядка нескольких градусов. Следовательно, дифрагируемые пучки дают на экране или фотопластинке проекцию плоскости обратной решетки, перпендикулярную к падающему лучу, практически без искажения. [6]
С уменьшением длины волны сфера Эвальда становится почти плоской, так что она может пересекать большое число имеющих конечные размеры точек обратной решетки. В то же время сила взаимодействия с атомами и, следовательно, сила динамических взаимодействий перестает уменьшаться. В результате число взаимодействующих пучков резко возрастает с ростом ускоряющего напряжения. Следовательно, в случае электронов возникает настоятельнейшая необходимость в л-волновой динамической трактовке, а поскольку наблюдаемые эффекты разнообразны и теория сложна, применялись различные приближения. Большинство из них использует тот факт, что для высоковольтных электронов возможно упрощающее приближение малоуглового рассеяния. В данной главе мы как раз и обсудим - волновую динамическую теорию исключительно с точки зрения высоковольтных электронов. [7]
Таким образом, конструируя сферу Эвальда в пространстве обратной решетки, мы можем определить графически все направления, по которым будут наблюдаться интерференционные максимумы. [8]
Это соотношение следует из построения сферы Эвальда в обратном пространстве ( фиг. Таким образом, построение сферы Эвальда дает направления и интенсивности всех рассеянных пучков для данного направления падающего пучка. [9]
Интересно отметить, что кривизна сферы Эвальда, содержащаяся в выражении (11.26) для ошибки возбуждения, выводится непосредственно из формулы для функции распространения и поэтому представляет аналог обратного пространства для дифракции Френеля. [10]
Последнее справедливо в меру пренебрежения кривизной сферы Эвальда, которое может быть справедливым в силу малости длины волны рассеянных электронов. [12]
Эквивалентное описание возможно с помощью построения сферы Эвальда. Для электронного пучка, падающего на двумерную решетку, сфера Эвальда состоит из сферы отражения, пересекающей стержни обратной решетки, которые проведены из каждого ее узла перпендикулярно поверхности. Стержни обратной решетки, как можно полагать, возникают из линий пересечения двух конусов отражения; при трехмерном изображении предполагаются три конуса отражения, которые пересекаются в узле решетки. [13]
Для этого обычно достаточно параболической аппроксимации сферы Эвальда. [14]
Дифракция имеет место каждый раз, когда сфера Эвальда пересекает один из стержней обратной решетки; при этом дифрагированный луч можно обозначить с помощью индексов Миллера ( hk) того стержня, который его порождает. [15]
Страницы: 1 2 3 4