Сфера - эвальд
Cтраница 4
Если сфера Эвальда пройдет через другой узел А обратной решетки, то направление СА есть возможное направление дифрагированного луча данной падающей волны. [46]
Так как сфера Эвальда поворачивается вокруг линии 0 - h, она будет проходить через другие, несистематические отражения через различные произвольные интервалы. Когда сфера Эвальда близка к любому несистематическому отражению, возникнет определенная тг-волновая ситуация, которую следует рассматривать соответствующим образом. Если же сфера Эвальда недостаточно близка к точке обратной решетки, возникнет слабый пучок, который можно трактовать практически так же, как в случае слабого несистематического ряда. [47]
Подставляя это выражение в соотношение (2.231), получаем искомое выражение для As. Если проекция С центра сферы Эвальда на плоскость обратной решетки, параллельную плоскости фольги, не попадает на вектор обратной решетки п, то отклонение от строгого брэгговского положения должно описываться двумя параметрами. [48]
Это соотношение следует из построения сферы Эвальда в обратном пространстве ( фиг. Таким образом, построение сферы Эвальда дает направления и интенсивности всех рассеянных пучков для данного направления падающего пучка. [49]
Оптическая ось кристалла в данном случае перпендикулярна плоскости рисунка. Поверхность волновых векторов обыкновенного луча а0 представляет собой обычную сферу Эвальда. [51]
Эквивалентное описание возможно с помощью построения сферы Эвальда. Для электронного пучка, падающего на двумерную решетку, сфера Эвальда состоит из сферы отражения, пересекающей стержни обратной решетки, которые проведены из каждого ее узла перпендикулярно поверхности. Стержни обратной решетки, как можно полагать, возникают из линий пересечения двух конусов отражения; при трехмерном изображении предполагаются три конуса отражения, которые пересекаются в узле решетки. [52]
Можно видеть, что для электронов, особенно если принять во внимание третье измерение, число одновременно дифрагирующих пучков очень велико. Если увеличить энергию электронного пучка ( причем длина волны соответственно уменьшится), сфера Эвальда станет почти плоской, а число отражений для такой ориентации будет быстро возрастать, особенно для энергий, превышающих 200 кэВ, когда релятивистские эффекты начинают играть важную роль. [53]
Смещение направлено внутрь, если узел обратной решетки поворачивается по направлению к центру сферы Эвальда. И наоборот, смещение направлено во вне, если узел обратной решетки движется от центра сферы Эвальда. Если считать s положительным для узла обратной решетки, находящегося внутри сферы, то все, сказанное выше, сводится к трем случаям, представленным на фиг. [54]
Разумеется, при выборе дифракционных пучков, которые необходимо включить в вычисления, желательно заранее знать вид ожидаемой дифракционной картины. Например, для кристалла, отклоненного от высокосимметричной ориентации лауэвская зона пятен, даваемых пересечением сферы Эвальда с соответствующей плоскостью обратной решетки, должна содержать сильные отражения, которые следует включать в расчет. В случае сложных структур важно использовать широкие сильные рефлексы, возникающие от подрешетки структуры. [55]
Геометрия дифракции электронов с низкими энергиями отличается двумя параметрами ( рис. 2) от геометрии дифракции электронов с высокими энергиями. Во-первых, длина волны, как и в случае рентгеновских лучей, сравнима с типичным межплоскостным расстоянием d, так что сфера Эвальда не может быть аппроксимирована плоскостью. Во-вторых, так как дифракция имеет место в двухмерной решетке, то обратная решетка состоит из прямых, перпендикулярных поверхности. Эти прямые всегда пересекают сферу Эвальда, и нет необходимости поворачивать кристалл. Представляют интерес те пересечения, которые соответствуют лучам, отраженным в обратном направлении. [56]
Вращение образца в реальном пространстве приводит к соответствующему вращению распределения рассеивающей способности [ / ( и) ] 2 в обратном пространстве. При фиксированном направлении падающего пучка интенсивности рассеяния изменяются по мере того, как области с различной рассеивающей способностью вращаются, проходя через сферу Эвальда. Естественно, точно в такой же последовательности интенсивности будут получаться, если распределение F ( u) 2 остается неподвижным, а сфера Эвальда вращается в обратном направлении, т.е. если образец неподвижен и меняется направление падающего пучка. [57]
 |
Связь осевой Лс и угловой Да расстройки.| Форма и размеры интерференционной области на меридиане для сильно изогнутой молекулы. [58] |
Обратим внимание на то обстоятельство, что в дифракционном опыте принадлежность сегмента данной или соседней молекуле не играет никакой роли; можно представить себе весь агрегат как единую молекулу или, наоборот, как совокупность многих молекул, лишь бы длина их была больше длины сегмента. Если имеется произвольная ориентация, когда D ( a) 1 / г, то интерференционная область - диск, показанный йа рис. 224 - размывается в диффузный сферический пояс, и его сечение сферой Эвальда дает диффузное кольцо на рентгенограмме. [59]
Страницы: 1 2 3 4