Cтраница 1
Электронная температура в солнечной короне более или менее однородна. [1]
Электронная температура и концентрация электронов являются основными параметрами разряда, так как они определяют условия возбуждения спектра и, следовательно, интенсивность спектральных линий. [2]
Электронная температура, влияющая на отношение интенсивностей линий компонентов газовой смеси, весьма чувствительна к изменению условий газового разряда. Она уменьшается с увеличением давления газа в разрядном промежутке, так как при этом уменьшается длина свободного пробега электрона. [3]
Электронная температура зависит от состава газовой смеси - при увеличении содержания в газе элемента с низкой энергией ионизации она снижается. [4]
Электронная температура в плоскости среза, а также в пределах ядра потока оставалась практически постоянной. [5]
Электронная температура, влияющая на отношение интенсивностей линий компонентов газовой смеси, весьма чувствительна к изменению условий газового разряда. Она уменьшается с увеличением давления газа в разрядном промежутке, так как при этом уменьшается длина свободного пробега электрона. [6]
Электронная температура на поверхности металлов при воздействии мощных тепловых потоков может превышать ионную в несколько раз. Факт образования горячих электронов в треке быстрой заряженной частицы очевиден. [7]
Электронная температура в областях Н I и Н II определяется балансом между притоком тепла к газу от поля излучения звезд и потерями на излучение в пространство. Приток тепла включает также захват электрона атомом сильно ионизированного межзвездного газа и последующую фотоионизацию атома звездным полем излучения. При этом электрон испускается с большей энергией, чем та, которую он имел до захвата, и его кинетическая энергия расходуется на нагревание газа. Газ охлаждается в результате своего собственного излучения. Этот процесс включает также возбуждение в результате электронного удара и последующее излучение энергии возбуждения. Таким образом, нагревание определяется воздействием звездного излучения, которому подвержены атомы, а охлаждение зависит от того, в какой степени свободные электроны способны вызвать возбуждение имеющихся атомов ( или ионов) с последующим излучением соответствующих возбужденных уровней. Большое различие между кинетическими температурами в областях Н I и НII связано с различием в составе межзвездного газа и в распределении возбужденных уровней излучающих атомов или ионов. [8]
Электронная температура Те и газовая температура Тг, как уже неоднократно отмечалось, являются модулями максвелловских функций распределения частиц по энергиям. Тяжелые частицы с достаточно хорошим приближением описываются максвелловской функцией распределения, в то время как закон распределения электронов нами принимается максвелловским на основании многочисленных экспериментов. Идея нахождения связи Те и Тг состоит в нахождении истинного вида функции распределения электронов по энергиям и сопоставления ее максвелловской функции распределения с модулем Те. Для нахождения функции распределения электронов необходимо составить и решить интегро-дифференци-альное уравнение Больцмана. Подробный вывод этого уравнения, его решение и нахождение связи Те и Тт даются в приложении I, здесь же рассмотрим некоторые основные моменты вывода. [9]
Электронная температура падает с ростом давления, так как уменьшается длина свободного пробега. Это приводит к увеличению энергии, отдаваемой электроном при столкновениях, и электрон до столкновения с атомом не успевает накопить большую энергию. При высоких давлениях электроны движутся медленно. [10]
Электронная температура зависит от диаметра трубки. При увеличении диаметра разрядной трубки она падает, так как при этом падает градиент потенциала. Следует заметить, что в узких капиллярах может наблюдаться рост электронной температуры с ростом тока. [11]
Электронная температура составляет 79 000 К у конца факела и 130 000 К у внутреннего электрода. [12]
Электронная температура при данном диаметре трубки изменялась приблизительно обратно пропорционально давлению газа. [13]
Электронная температура молекул и атомов в еще большей степени может зависеть от механизма возбуждения электронных уровней. Эффективность электронного возбуждения путем неупругих соударений, когда относительная кинетическая энергия поступательного движения переходит во внутреннюю энергию электронного возбуждения одной из сталкивающихся частиц, очень мала. [14]
Электронная температура смеси газов, как показали исследования А. А. Зайцева, Доргело и других, понижается с возрастанием процентного содержания легковозбудимого компонента. [15]